Utilisateur:OhPurée/Physique de la matière condensée

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La physique de la matière condensée est le domaine de la physique qui traite des propriétés physiques macroscopiques et microscopiques de la matière, en particulier les phases solide et liquide qui résultent des forces électromagnétiques entre les atomes . Plus généralement, le sujet traite des phases « condensées » de la matière : systèmes de nombreux constituants avec de fortes interactions entre eux. Les phases condensées plus exotiques incluent la phase supraconductrice présentée par certains matériaux à basse température, les phases ferromagnétiques et antiferromagnétiques des spins sur les réseaux cristallins d'atomes et le condensat de Bose-Einstein trouvé dans les systèmes atomiques ultrafroids . Les physiciens de la matière condensée cherchent à comprendre le comportement de ces phases par des expériences pour mesurer diverses propriétés des matériaux, et en appliquant les lois physiques de la mécanique quantique, de l'électromagnétisme, de la mécanique statistique et d'autres théories pour développer des modèles mathématiques.

La diversité des systèmes et des phénomènes disponibles pour l'étude fait de la physique de la matière condensée le domaine le plus actif de la physique contemporaine : un tiers de tous les physiciens américains s'identifient comme des physiciens de la matière condensée, [1] et la Division de la physique de la matière condensée est la plus grande division à la Société américaine de physique . [2] Le domaine chevauche la chimie, la science des matériaux, l' ingénierie et la nanotechnologie, et est étroitement lié à la physique atomique et à la biophysique . La physique théorique de la matière condensée partage des concepts et des méthodes importants avec celle de la physique des particules et de la physique nucléaire . [3]

Une variété de sujets en physique tels que la cristallographie, la métallurgie, l'élasticité, le magnétisme, etc., ont été traités comme des domaines distincts jusqu'aux années 1940, lorsqu'ils ont été regroupés sous le nom de physique du solide . Vers les années 1960, l'étude des propriétés physiques des liquides a été ajoutée à cette liste, formant la base de la spécialité plus complète de la physique de la matière condensée. [4] Les Bell Telephone Laboratories ont été l'un des premiers instituts à mener un programme de recherche en physique de la matière condensée. [4] Selon le directeur fondateur de l' Institut Max Planck pour la recherche sur l'état solide, le professeur de physique Manuel Cardona, c'est Albert Einstein qui a créé le domaine moderne de la physique de la matière condensée en commençant par son article fondateur de 1905 sur l' effet photoélectrique et la photoluminescence qui a ouvert les champs de la photoélectron . spectroscopie et spectroscopie de photoluminescence, et plus tard son article de 1907 sur la chaleur spécifique des solides qui introduit, pour la première fois, l'effet des vibrations du réseau sur les propriétés thermodynamiques des cristaux, en particulier la chaleur spécifique. Le directeur adjoint du Yale Quantum Institute, A. Douglas Stone, fait un cas prioritaire similaire pour Einstein dans son travail sur l'histoire synthétique de la mécanique quantique. [5]

Étymologie[modifier | modifier le code]

Selon le physicien Philip Warren Anderson, l'utilisation du terme «matière condensée» pour désigner un domaine d'étude a été inventée par lui et Volker Heine, lorsqu'ils ont changé le nom de leur groupe aux Cavendish Laboratories, Cambridge de la théorie de l'état solide à la théorie . of Condensed Matter en 1967, [6] car ils estimaient qu'il incluait mieux leur intérêt pour les liquides, la matière nucléaire, etc. [7] [8] Bien qu'Anderson et Heine aient contribué à populariser le nom de "matière condensée", il était utilisé en Europe depuis quelques années, notamment dans la revue Springer-Verlag Physics of Condensed Matter, lancée en 1963. [9] Le nom « physique de la matière condensée » soulignait le caractère commun des problèmes scientifiques rencontrés par les physiciens travaillant sur les solides, les liquides, les plasmas et d'autres matières complexes, tandis que la « physique de l'état solide » était souvent associée à des applications industrielles restreintes des métaux et des semi-conducteurs. Dans les années 1960 et 1970, certains physiciens ont estimé que le nom plus complet correspondait mieux à l'environnement de financement et à la politique de la guerre froide de l'époque. [10]

Les références aux états «condensés» peuvent être attribuées à des sources antérieures. Par exemple, dans l'introduction de son livre de 1947 Théorie cinétique des liquides, [11] Yakov Frenkel a proposé que « La théorie cinétique des liquides doit donc être développée comme une généralisation et une extension de la théorie cinétique des corps solides. En fait, il serait plus correct de les unifier sous le titre de "corps condensés"".

Histoire de la physique de la matière condensée[modifier | modifier le code]

Physique classique[modifier | modifier le code]

Heike Kamerlingh Onnes et Johannes van der Waals avec le liquéfacteur d' hélium à Leiden en 1908

Une des premières études de la théorie de la matière condensée a été faite par le chimiste anglais Humphry Davy, dans les premières décennies du 19e siècle. Davy a observé que des quarante éléments chimiques connus à l'époque, vingt-six avaient des propriétés métaliques comme l'éclat, la ductilité, et une haute conductivité thermique et électrique. Cela montrait que les atomes dans la théorie atomique de John Dalton n'étaient pas indivisibles comme Dalton le pensait, mais avaient une structure interne. Davy a de plus supposé que les éléments qui étaient alors connus comme des gaz, comme l'hydrogen et l'azote, pouraient être liquéfiés dans les bonnes conditions, et se comporteraient alors comme des métaux.

En 1823, Michael Faraday, alors assistant dans le laboratoire de Davy, réussit à liquéfier le chlore et à liquéfier tous les éléments gazeux connus, à l'exception de l'azote, de l'hydrogène et de l'oxygène . [12] Peu de temps après, en 1869, le chimiste irlandais Thomas Andrews a étudié la transition de phase d'un liquide à un gaz et a inventé le terme point critique pour décrire la condition où un gaz et un liquide étaient indiscernables en tant que phases, [13] et le physicien néerlandais Johannes van der Waals a fourni le cadre théorique qui a permis la prédiction du comportement critique sur la base de mesures à des températures beaucoup plus élevées. [14] :35–38En 1908, James Dewar et Heike Kamerlingh Onnes ont réussi à liquéfier respectivement l'hydrogène et l' hélium nouvellement découvert. [12]

Paul Drude en 1900 a proposé le premier modèle théorique pour un électron classique se déplaçant à travers un solide métallique. [3] Le modèle de Drude décrivait les propriétés des métaux en termes de gaz d'électrons libres et fut le premier modèle microscopique à expliquer des observations empiriques telles que la loi de Wiedemann-Franz . [15] [16] :27–29Cependant, malgré le succès du modèle d'électrons libres de Drude, il avait un problème notable : il était incapable d'expliquer correctement la contribution électronique à la chaleur spécifique et aux propriétés magnétiques des métaux, et la dépendance à la température de la résistivité à basse température. [17] :366–368

En 1911, trois ans après la première liquéfaction de l'hélium, Onnes travaillant à l'Université de Leiden découvrit la supraconductivité du mercure, lorsqu'il observa que la résistivité électrique du mercure disparaissait à des températures inférieures à une certaine valeur. [18] Le phénomène a complètement surpris les meilleurs physiciens théoriciens de l'époque, et il est resté inexpliqué pendant plusieurs décennies. [19] Albert Einstein, en 1922, disait à propos des théories contemporaines de la supraconductivité qu'"avec notre profonde ignorance de la mécanique quantique des systèmes composites nous sommes très loin de pouvoir composer une théorie à partir de ces idées vagues". [20]

Avènement de la mécanique quantique[modifier | modifier le code]

Le modèle classique de Drude a été complété par Wolfgang Pauli, Arnold Sommerfeld, Felix Bloch et d'autres physiciens. Pauli s'est rendu compte que les électrons libres dans le métal doivent obéir aux statistiques de Fermi-Dirac . En utilisant cette idée, il a développé la théorie du paramagnétisme en 1926. Peu de temps après, Sommerfeld a incorporé les statistiques de Fermi-Dirac dans le modèle d'électrons libres et l'a amélioré pour expliquer la capacité thermique. Deux ans plus tard, Bloch a utilisé la mécanique quantique pour décrire le mouvement d'un électron dans un réseau périodique. [17] :366–368Les mathématiques des structures cristallines développées par Auguste Bravais, Yevgraf Fyodorov et d'autres ont été utilisées pour classer les cristaux selon leur groupe de symétrie, et les tables des structures cristallines ont servi de base à la série International Tables of Crystallography, publiée pour la première fois en 1935. [21] Les calculs de structure de bande ont été utilisés pour la première fois en 1930 pour prédire les propriétés de nouveaux matériaux et, en 1947, John Bardeen, Walter Brattain et William Shockley ont développé le premier transistor à base de semi-conducteurs, annonçant une révolution dans l'électronique. [3]

Une réplique du premier transistor à point de contact dans les laboratoires Bell

En 1879, Edwin Herbert Hall travaillant à l' Université Johns Hopkins a découvert une tension développée à travers les conducteurs transversalement à un courant électrique dans le conducteur et un champ magnétique perpendiculaire au courant. [22] Ce phénomène résultant de la nature des porteurs de charge dans le conducteur a été appelé effet Hall, mais il n'a pas été correctement expliqué à l'époque, car l'électron n'a été découvert expérimentalement que 18 ans plus tard. Après l'avènement de la mécanique quantique, Lev Landau a développé en 1930 la théorie de la quantification de Landau et a jeté les bases de l'explication théorique de l' effet Hall quantique découvert un demi-siècle plus tard. [23] :458–460[24]

Le magnétisme en tant que propriété de la matière est connu en Chine depuis 4000 av. [25] :1–2Cependant, les premières études modernes du magnétisme n'ont commencé qu'avec le développement de l' électrodynamique par Faraday, Maxwell et d'autres au XIXe siècle, qui comprenait la classification des matériaux comme ferromagnétiques, paramagnétiques et diamagnétiques en fonction de leur réponse à l'aimantation. [26] Pierre Curie a étudié la dépendance de l'aimantation à la température et a découvert la transition de phase du point de Curie dans les matériaux ferromagnétiques. [25] En 1906, Pierre Weiss introduit le concept de domaines magnétiques pour expliquer les principales propriétés des ferromagnétiques. [27] :9La première tentative de description microscopique du magnétisme a été faite par Wilhelm Lenz et Ernst Ising à travers le modèle d'Ising qui décrit les matériaux magnétiques comme étant constitués d'un réseau périodique de spins qui acquièrent collectivement une magnétisation. [25] Le modèle d'Ising a été résolu exactement pour montrer que l'aimantation spontanée ne peut pas se produire dans une dimension mais est possible dans des réseaux de dimension supérieure. D'autres recherches telles que celles de Bloch sur les ondes de spin et de Néel sur l' antiferromagnétisme ont conduit au développement de nouveaux matériaux magnétiques avec des applications aux dispositifs de stockage magnétiques . [25] :36–38,g48

Physique moderne à plusieurs corps[modifier | modifier le code]

A magnet levitating over a superconducting material.
Un aimant en lévitation au-dessus d'un supraconducteur à haute température . Aujourd'hui, certains physiciens s'efforcent de comprendre la supraconductivité à haute température en utilisant la correspondance AdS/CFT. [28]

Le modèle de Sommerfeld et les modèles de spin pour le ferromagnétisme ont illustré l'application réussie de la mécanique quantique aux problèmes de matière condensée dans les années 1930. Cependant, il restait encore plusieurs problèmes non résolus, notamment la description de la supraconductivité et de l' effet Kondo . [29] Après la Seconde Guerre mondiale, plusieurs idées de la théorie quantique des champs ont été appliquées aux problèmes de matière condensée. Celles-ci comprenaient la reconnaissance des modes d' excitation collective des solides et la notion importante de quasi-particule. Le physicien russe Lev Landau a utilisé l'idée de la théorie du liquide de Fermi dans laquelle les propriétés de basse énergie des systèmes de fermions en interaction étaient données en termes de ce que l'on appelle maintenant les quasi-particules de Landau. [29] Landau a également développé une théorie du champ moyen pour les transitions de phase continues, qui décrivait les phases ordonnées comme une rupture spontanée de la symétrie . La théorie a également introduit la notion de paramètre d'ordre pour distinguer les phases ordonnées. [30] Finalement, en 1956, John Bardeen, Leon Cooper et John Schrieffer ont développé la théorie BCS de la supraconductivité, basée sur la découverte qu'une attraction arbitrairement petite entre deux électrons de spin opposé médiée par des phonons dans le réseau peut donner lieu à un état lié appelé une paire Cooper . [31]

L' effet Hall quantique : Composantes de la résistivité Hall en fonction du champ magnétique extérieur [32] :fig. 14

L'étude des transitions de phase et du comportement critique des observables, appelés phénomènes critiques, était un domaine d'intérêt majeur dans les années 1960. [33] Leo Kadanoff, Benjamin Widom et Michael Fisher ont développé les idées d' exposants critiques et d'échelle de sagesse. Ces idées ont été unifiées par Kenneth G. Wilson en 1972, sous le formalisme du groupe de renormalisation dans le contexte de la théorie quantique des champs. [33]

L'effet Hall quantique a été découvert par Klaus von Klitzing, Dorda et Pepper en 1980 quand ils ont observé que la conductance de Hall était des multiples de la constante fondamentale . L'effet a été observé indépendamment des paramètres comme la taille du système et les impuretés.[32] En 1981, le théoricien Robert Laughlin a proposé une théorie expliquant la précision non anticipée du plateau intégral. Cela implique aussi que la conductance de Hall est proportionnelle à un invariant topologique, appelé nombre de Chern, dont l'importance dans la structre de bande des solides a été formulée par David J. Thouless et collaborateurs.[34][35]:69, 74 Peu de temps après, en 1982, Horst Störmer et Daniel Tsui ont observé l'effet Hall fractionnaire, où la conductance est alors un multiple rationnel de la constante . Laughlin, en 1983, a réalisé que c'était une conséquence d'interactions de quasiparticules dans les états de Hall et a formulé une solution par méthode variationnelle, appelée fonction d'onde de Laughlin.[36] L'étude des propriétés topologiques de l'effet Hall fractionnaire est toujours un champ de recherche actif.[37] Des décennies plus tard, la théorie topologique des bandes proposée par David J. Thouless et collaborateurs[38] s'est développée et a mené à la découverte des isolants topologiques.[39][40]

En 1986, Karl Müller et Johannes Bednorz ont découvert le premier supraconducteur à haute température, un matériau supraconducteur à des températures aussi élevées que 50 kelvins . On s'est rendu compte que les supraconducteurs à haute température sont des exemples de matériaux fortement corrélés où les interactions électron-électron jouent un rôle important. [41] Une description théorique satisfaisante des supraconducteurs à haute température n'est toujours pas connue et le domaine des matériaux fortement corrélés continue d'être un sujet de recherche actif.

En 2009, David Field et des chercheurs de l'Université d'Aarhus ont découvert des champs électriques spontanés lors de la création de films prosaïques[pas clair] de divers gaz. Cela s'est récemment élargi pour former le domaine de recherche des spontélectriques . [42]

En 2012, plusieurs groupes ont publié des préimpressions qui suggèrent que l' hexaborure de samarium a les propriétés d'un isolant topologique [43] en accord avec les prédictions théoriques antérieures. [44] Puisque l'hexaborure de samarium est un isolant Kondo établi, c'est-à-dire un matériau électronique fortement corrélé, on s'attend à ce que l'existence d'un état de surface topologique de Dirac dans ce matériau conduise à un isolant topologique avec de fortes corrélations électroniques.

Théorique[modifier | modifier le code]

La physique théorique de la matière condensée implique l'utilisation de modèles théoriques pour comprendre les propriétés des états de la matière. Ceux-ci incluent des modèles pour étudier les propriétés électroniques des solides, tels que le modèle de Drude, la structure de bande et la théorie de la fonctionnelle de la densité . Des modèles théoriques ont également été développés pour étudier la physique des transitions de phase, comme la théorie de Ginzburg-Landau, les exposants critiques et l'utilisation des méthodes mathématiques de la théorie quantique des champs et du groupe de renormalisation . Les études théoriques modernes impliquent l'utilisation du calcul numérique de la structure électronique et des outils mathématiques pour comprendre des phénomènes tels que la supraconductivité à haute température, les phases topologiques et les symétries de jauge .

Émergence[modifier | modifier le code]

La compréhension de la physique de la matière condensée est liée à la notion d'émergence, où des assemblages complexes de particules agissent de manière radicalement différente que leurs composants individuels.[31][37] Par exemple, un intervalle de phénomènes liés à la supraconductivité à haute température sont mal compris, alors que la physique microscopique des électrons individuels et des réseaux est bien connue.[45] Similairement, des modèles de systèmes de matière condensée dans lesquels des excitations collectives agissent comme des photons ou des électrons ont été étudiés, décrivant alors l'électromagnétisme comme un phénomène émergent.[46] Des propriétés émergentes peuvent aussi apparaitre à l'interface entre deux matériaux : un exemple est l'interface lanthanum aluminate-strontium, où deux isolants de bande sont joint pour créer de la conductivité et de la supraconductivité.

Théorie électronique des solides[modifier | modifier le code]

L'état métallique a toujours été un élément de base important pour l'étude des propriétés des solides. [47] La première description théorique des métaux a été donnée par Paul Drude en 1900 avec le modèle de Drude, qui expliquait les propriétés électriques et thermiques en décrivant un métal comme un gaz parfait d' électrons alors nouvellement découverts. Il a pu dériver la loi empirique de Wiedemann-Franz et obtenir des résultats en accord étroit avec les expériences. [16] :90–91Ce modèle classique a ensuite été amélioré par Arnold Sommerfeld qui a incorporé les statistiques de Fermi-Dirac des électrons et a pu expliquer le comportement anormal de la chaleur spécifique des métaux dans la loi de Wiedemann-Franz . [16] :101–103En 1912, la structure des solides cristallins a été étudiée par Max von Laue et Paul Knipping, lorsqu'ils ont observé le diagramme de diffraction des rayons X des cristaux, et ont conclu que les cristaux tirent leur structure de réseaux périodiques d'atomes. [16] :48[48] En 1928, le physicien suisse Felix Bloch a fourni une solution de fonction d'onde à l' équation de Schrödinger avec un potentiel périodique, connue sous le nom de théorème de Bloch . [49]

Le calcul des propriétés électroniques des métaux en résolvant la fonction d'onde à plusieurs corps est souvent difficile en calcul, et par conséquent, des méthodes d'approximation sont nécessaires pour obtenir des prédictions significatives. [50] La théorie de Thomas-Fermi, développée dans les années 1920, a été utilisée pour estimer l'énergie du système et la densité électronique en traitant la densité électronique locale comme un paramètre variationnel . Plus tard dans les années 1930, Douglas Hartree, Vladimir Fock et John Slater ont développé la fonction d' onde dite Hartree-Fock comme une amélioration par rapport au modèle Thomas-Fermi. La méthode Hartree – Fock a représenté les statistiques d'échange des fonctions d'onde électroniques à une seule particule. En général, il est très difficile de résoudre l'équation Hartree-Fock. Seul le cas du gaz à électrons libres peut être résolu exactement. [47] :330–337Enfin, en 1964-1965, Walter Kohn, Pierre Hohenberg et Lu Jeu Sham ont proposé la théorie de la fonctionnelle de la densité (DFT) qui a donné des descriptions réalistes des propriétés de masse et de surface des métaux. La théorie de la fonctionnelle de la densité est largement utilisée depuis les années 1970 pour les calculs de structure de bande de divers solides. [50]

Rupture de symétrie[modifier | modifier le code]

Certains états de la matière présentent une brisure de symétrie, où les lois pertinentes de la physique possèdent une certaine forme de symétrie qui est brisée. Un exemple courant est celui des solides cristallins, qui rompent la symétrie translationnelle continue. D'autres exemples incluent les ferromagnétiques magnétisés, qui rompent la symétrie de rotation, et des états plus exotiques tels que l'état fondamental d'un supraconducteur BCS, qui rompt la symétrie de rotation de phase U(1) . [51] [52]

Le théorème de Goldstone dans la théorie quantique des champs stipule que dans un système à symétrie continue brisée, il peut exister des excitations avec une énergie arbitrairement basse, appelées les bosons de Goldstone. Par exemple, dans les solides cristallins, ceux-ci correspondent aux phonons, qui sont des versions quantifiées des vibrations du réseau. [53]

Transition de phase[modifier | modifier le code]

La transition de phase fait référence au changement de phase d'un système, qui est provoqué par le changement d'un paramètre externe tel que la température . La transition de phase classique se produit à température finie lorsque l'ordre du système a été détruit. Par exemple, lorsque la glace fond et devient de l'eau, la structure cristalline ordonnée est détruite.

In quantum phase transitions, the temperature is set to absolute zero, and the non-thermal control parameter, such as pressure or magnetic field, causes the phase transitions when order is destroyed by quantum fluctuations originating from the Heisenberg uncertainty principle. Here, the different quantum phases of the system refer to distinct ground states of the Hamiltonian matrix. Understanding the behavior of quantum phase transition is important in the difficult tasks of explaining the properties of rare-earth magnetic insulators, high-temperature superconductors, and other substances.[54]

Deux classes de transitions de phase se produisent : les transitions du premier ordre et les transitions du second ordre ou continues . Pour ce dernier, les deux phases impliquées ne coexistent pas à la température de transition, également appelée point critique . Près du point critique, les systèmes subissent un comportement critique, dans lequel plusieurs de leurs propriétés telles que la longueur de corrélation, la chaleur spécifique et la susceptibilité magnétique divergent de manière exponentielle. [54] Ces phénomènes critiques présentent de sérieux défis aux physiciens car les lois macroscopiques normales ne sont plus valables dans la région, et de nouvelles idées et méthodes doivent être inventées pour trouver les nouvelles lois qui peuvent décrire le système. [55] :75ff

La théorie la plus simple qui peut décrire les transitions de phase continues est la théorie de Ginzburg-Landau, qui fonctionne dans l'approximation de champ moyen. Cependant, elle peut difficilement expliquer les transitions de phase continues pour les supraconducteurs de type I et les ferroélectriques qui impliquent des interactions microscopiques à grande distance. Pour d'autres types de systèmes, qui impliquent des interactions à courte distance proche du point critique, une meilleure théorie est requise.[56]:8–11

Près du point critique, les fluctuations se produisent sur une large gamme d'échelles de taille tandis que la caractéristique de l'ensemble du système est invariante d'échelle. Les méthodes de groupe de renormalisation calculent moyennent successivement les fluctuations de longueur d'onde les plus courtes par étapes tout en conservant leurs effets dans l'étape suivante. Ainsi, les changements d'un système physique vu à différentes échelles de taille peuvent être étudiés systématiquement. Les méthodes, associées à une simulation informatique puissante, contribuent grandement à l'explication des phénomènes critiques associés à la transition de phase continue. [55] :11

Expérimental[modifier | modifier le code]

La physique expérimentale de la matière condensée implique l'utilisation de sondes expérimentales pour tenter de découvrir de nouvelles propriétés des matériaux. Ces sondes comprennent les effets des champs électriques et magnétiques, la mesure des fonctions de réponse, les propriétés de transport et la thermométrie . [57] Les méthodes expérimentales couramment utilisées comprennent la spectroscopie, avec des sondes telles que les rayons X, la lumière infrarouge et la diffusion inélastique des neutrons ; étude de la réponse thermique, telle que la chaleur spécifique et la mesure du transport par conduction thermique .

Image du diagramme de diffraction des rayons X d'un cristal de protéine .

Diffusion[modifier | modifier le code]

Plusieurs expériences sur la matière condensée impliquent la diffusion d'une sonde expérimentale, telle que des rayons X, des photons optiques, des neutrons, etc., sur les constituants d'un matériau. Le choix de la sonde de diffusion dépend de l'échelle d'énergie d'observation d'intérêt. La lumière visible a une énergie à l'échelle de 1 électron volt (eV) et est utilisée comme sonde de diffusion pour mesurer les variations des propriétés des matériaux telles que la constante diélectrique et l'indice de réfraction . Les rayons X ont des énergies de l'ordre de 10 keV et sont donc capables de sonder les échelles de longueur atomique, et sont utilisés pour mesurer les variations de densité de charge électronique. [58] :33–34

Les neutrons peuvent également sonder les échelles de longueur atomique et sont utilisés pour étudier la diffusion des noyaux et les spins et l'aimantation des électrons (car les neutrons ont un spin mais pas de charge). Les mesures de diffusion Coulomb et Mott peuvent être effectuées en utilisant des faisceaux d'électrons comme sondes de diffusion. [58] :33–34[59] :39–43De même, l'annihilation des positrons peut être utilisée comme mesure indirecte de la densité électronique locale. [60] La spectroscopie laser est un excellent outil pour étudier les propriétés microscopiques d'un milieu, par exemple pour étudier les transitions interdites dans les milieux avec la spectroscopie optique non linéaire . [55] :258–259

Champs magnétiques externes[modifier | modifier le code]

En physique expérimentale de la matière condensée, les champs magnétiques externes agissent comme des variables thermodynamiques qui contrôlent l'état, les transitions de phase et les propriétés des systèmes matériels. [61] La résonance magnétique nucléaire (RMN) est une méthode par laquelle des champs magnétiques externes sont utilisés pour trouver des modes de résonance d'électrons individuels, donnant ainsi des informations sur la structure atomique, moléculaire et de liaison de leur voisinage. Les expériences de RMN peuvent être réalisées dans des champs magnétiques d'une intensité allant jusqu'à 60 teslas . Des champs magnétiques plus élevés peuvent améliorer la qualité des données de mesure RMN. [62] :69[63] :185Les oscillations quantiques sont une autre méthode expérimentale où des champs magnétiques élevés sont utilisés pour étudier les propriétés des matériaux telles que la géométrie de la surface de Fermi . [64] Des champs magnétiques élevés seront utiles pour tester expérimentalement les diverses prédictions théoriques telles que l' effet magnétoélectrique quantifié, le monopôle magnétique image et l' effet Hall quantique demi-entier . [62] :57

Spectroscopie nucléaire[modifier | modifier le code]

La structure locale, la structure des atomes voisins les plus proches, de la matière condensée peut être étudiée avec des méthodes de spectroscopie nucléaire, qui sont très sensibles aux petits changements. A l'aide de noyaux spécifiques et radioactifs, le noyau devient la sonde qui interagit avec les champs électriques et magnétiques qui l'entourent ( interactions hyperfines ). Les méthodes sont adaptées pour étudier les défauts, la diffusion, le changement de phase, le magnétisme. Les méthodes courantes sont par exemple RMN, spectroscopie Mössbauer ou corrélation angulaire perturbée (PAC). En particulier, le PAC est idéal pour l'étude des changements de phase à des températures extrêmes supérieures à 2000 °C car la méthode ne dépend pas de la température.

Gaz atomiques froids[modifier | modifier le code]

Le premier condensat de Bose-Einstein observé dans un gaz d'atomes de rubidium ultrafroids. Les zones bleues et blanches représentent une densité plus élevée.

Le piégeage d' atomes ultrafroids dans des réseaux optiques est un outil expérimental couramment utilisé en physique de la matière condensée et en physique atomique, moléculaire et optique . La méthode consiste à utiliser des lasers optiques pour former un motif d'interférence, qui agit comme un réseau, dans lequel des ions ou des atomes peuvent être placés à des températures très basses. Les atomes froids dans les réseaux optiques sont utilisés comme simulateurs quantiques, c'est-à-dire qu'ils agissent comme des systèmes contrôlables qui peuvent modéliser le comportement de systèmes plus complexes, tels que des aimants frustrés . [65] En particulier, ils sont utilisés pour concevoir des réseaux à une, deux et trois dimensions pour un modèle de Hubbard avec des paramètres pré-spécifiés, et pour étudier les transitions de phase pour l'ordre antiferromagnétique et liquide de spin . [66] [67] [37]

En 1995, un gaz d'atomes de rubidium refroidi à une température de 170 nK a été utilisé pour réaliser expérimentalement le condensat de Bose-Einstein, un nouvel état de la matière prédit à l'origine par SN Bose et Albert Einstein, dans lequel un grand nombre d'atomes occupent un quantum état . [68]

Applications[modifier | modifier le code]

Simulation informatique de nanoengrenages constitués de molécules de fullerène . On espère que les progrès des nanosciences conduiront à des machines fonctionnant à l'échelle moléculaire.

Les recherches en physique de la matière condensée [37] [69] ont donné lieu à plusieurs applications de dispositifs, comme le développement du transistor à semi -conducteur, [3] la technologie laser, [55] et plusieurs phénomènes étudiés dans le cadre des nanotechnologies . [70] :111ffDes méthodes telles que la microscopie à effet tunnel peuvent être utilisées pour contrôler les processus à l'échelle du nanomètre et ont donné lieu à l'étude de la nanofabrication. [71] De telles machines moléculaires ont été développées par exemple par le lauréat du prix Nobel de chimie Ben Feringa . Lui et son équipe ont développé plusieurs machines moléculaires telles que la voiture moléculaire, le moulin à vent moléculaire et bien d'autres. [72]

Dans le calcul quantique, les informations sont représentées par des bits quantiques, ou qubits . Les qubits peuvent décohérer rapidement avant que le calcul utile ne soit terminé. Ce problème sérieux doit être résolu avant que l'informatique quantique puisse être réalisée. Pour résoudre ce problème, plusieurs approches prometteuses sont proposées en physique de la matière condensée, notamment les qubits à jonction Josephson, les qubits spintroniques utilisant l'orientation de spin des matériaux magnétiques, ou les anyons topologiques non abéliens à partir d'états fractionnaires à effet Hall quantique . [71]

La physique de la matière condensée a également des utilisations importantes pour la biophysique, par exemple, la méthode expérimentale d' imagerie par résonance magnétique, qui est largement utilisée dans le diagnostic médical. [71]

Voir également[modifier | modifier le code]

 

Remarques[modifier | modifier le code]

Modèle:NoteFoot

Les références[modifier | modifier le code]

  1. ↑ « Condensed Matter Physics Jobs: Careers in Condensed Matter Physics » [archive du ], Physics Today Jobs (consulté le )
  2. ↑ « History of Condensed Matter Physics », American Physical Society (consulté le )
  3. ↑ a b c et d Cohen, « Essay: Fifty Years of Condensed Matter Physics », Physical Review Letters, vol. 101, no 25,‎ , p. 250001 (PMID 19113681, DOI 10.1103/PhysRevLett.101.250001, Bibcode 2008PhRvL.101y0001C, lire en ligne, consulté le ) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « marvincohen2008 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  4. ↑ a et b Kohn, « An essay on condensed matter physics in the twentieth century », Reviews of Modern Physics, vol. 71, no 2,‎ , S59–S77 (DOI 10.1103/RevModPhys.71.S59, Bibcode 1999RvMPS..71...59K, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  5. ↑ A. Douglas Stone, Einstein and the Quantum: The Quest of the Valiant Swabian, First, (ISBN 978-0691139685, lire en ligne)
  6. ↑ « Philip Anderson », Department of Physics, Princeton University (consulté le )
  7. ↑ Anderson, « In Focus: More and Different », World Scientific Newsletter, vol. 33,‎ , p. 2 (lire en ligne)
  8. ↑ (en) Philip W. Anderson, Basic Notions Of Condensed Matter Physics, CRC Press, (ISBN 978-0-429-97374-1, lire en ligne)
  9. ↑ « Physics of Condensed Matter », (consulté le )
  10. ↑ Martin, « What's in a Name Change? Solid State Physics, Condensed Matter Physics, and Materials Science », Physics in Perspective, vol. 17, no 1,‎ , p. 3–32 (DOI 10.1007/s00016-014-0151-7, Bibcode 2015PhP....17....3M, S2CID 117809375, lire en ligne [archive du ])
  11. ↑ J. Frenkel, Kinetic Theory of Liquids, Oxford University Press,
  12. ↑ a et b Goodstein et Goodstein, « Richard Feynman and the History of Superconductivity », Physics in Perspective, vol. 2, no 1,‎ , p. 30 (DOI 10.1007/s000160050035, Bibcode 2000PhP.....2...30G, S2CID 118288008, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  13. ↑ Rowlinson, « Thomas Andrews and the Critical Point », Nature, vol. 224, no 8,‎ , p. 541–543 (DOI 10.1038/224541a0, Bibcode 1969Natur.224..541R, S2CID 4168392)
  14. ↑ Peter Atkins et Julio de Paula, Elements of Physical Chemistry, Oxford University Press, (ISBN 978-1-4292-1813-9)
  15. ↑ Charles Kittel, Introduction to Solid State Physics, John Wiley & Sons, (ISBN 978-0-471-11181-8)
  16. ↑ a b c et d Lillian Hoddeson, Out of the Crystal Maze: Chapters from The History of Solid State Physics, Oxford University Press, (ISBN 978-0-19-505329-6, lire en ligne) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « Hoddeson-1992 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  17. ↑ a et b Helge Kragh, Quantum Generations: A History of Physics in the Twentieth Century, Reprint, (ISBN 978-0-691-09552-3) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « Kragh2002 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  18. ↑ van Delft et Kes, Peter, « The discovery of superconductivity », Physics Today, vol. 63, no 9,‎ , p. 38–43 (DOI 10.1063/1.3490499, Bibcode 2010PhT....63i..38V, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  19. ↑ Slichter, « Introduction to the History of Superconductivity » [archive du ], Moments of Discovery, American Institute of Physics (consulté le )
  20. ↑ Schmalian, « Failed theories of superconductivity », Modern Physics Letters B, vol. 24, no 27,‎ , p. 2679–2691 (DOI 10.1142/S0217984910025280, Bibcode 2010MPLB...24.2679S, arXiv 1008.0447, S2CID 119220454)
  21. ↑ Mois, I. Aroyo, Müller, Ulrich et Wondratschek, Hans, Historical introduction, vol. A, coll. « International Tables for Crystallography », , 2–5 p. (ISBN 978-1-4020-2355-2, DOI 10.1107/97809553602060000537, CiteSeerx 10.1.1.471.4170, lire en ligne [archive du ])
  22. ↑ Hall, Edwin, « On a New Action of the Magnet on Electric Currents », American Journal of Mathematics, vol. 2, no 3,‎ , p. 287–92 (DOI 10.2307/2369245, JSTOR 2369245, S2CID 107500183, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  23. ↑ L. D. Landau et E. M. Lifshitz, Quantum Mechanics: Nonrelativistic Theory, Pergamon Press, (ISBN 978-0-7506-3539-4)
  24. ↑ Lindley, « Focus: Landmarks—Accidental Discovery Leads to Calibration Standard », Physics, vol. 8,‎ (DOI 10.1103/Physics.8.46)
  25. ↑ a b c et d Daniel Mattis, The Theory of Magnetism Made Simple, World Scientific, (ISBN 978-981-238-671-7)
  26. ↑ Chatterjee, « Heisenberg and Ferromagnetism », Resonance, vol. 9, no 8,‎ , p. 57–66 (DOI 10.1007/BF02837578, S2CID 123099296, lire en ligne, consulté le )
  27. ↑ Augusto Visintin, Differential Models of Hysteresis, Springer, (ISBN 978-3-540-54793-8, lire en ligne)
  28. ↑ Merali, « Collaborative physics: string theory finds a bench mate », Nature, vol. 478, no 7369,‎ , p. 302–304 (PMID 22012369, DOI 10.1038/478302a, Bibcode 2011Natur.478..302M)
  29. ↑ a et b Coleman, « Many-Body Physics: Unfinished Revolution », Annales Henri Poincaré, vol. 4, no 2,‎ , p. 559–580 (DOI 10.1007/s00023-003-0943-9, Bibcode 2003AnHP....4..559C, arXiv cond-mat/0307004, S2CID 8171617, CiteSeerx 10.1.1.242.6214)
  30. ↑ Leo, P. Kadanoff, Phases of Matter and Phase Transitions; From Mean Field Theory to Critical Phenomena, The University of Chicago, (lire en ligne [archive du ])
  31. ↑ a et b Piers Coleman, Introduction to Many Body Physics, Cambridge University Press, (ISBN 978-0-521-86488-6, lire en ligne) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « coleman » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  32. ↑ a et b von Klitzing, « The Quantized Hall Effect » [archive du ], Nobelprize.org, Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « von Klitzing » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  33. ↑ a et b Fisher, « Renormalization group theory: Its basis and formulation in statistical physics », Reviews of Modern Physics, vol. 70, no 2,‎ , p. 653–681 (DOI 10.1103/RevModPhys.70.653, Bibcode 1998RvMP...70..653F, CiteSeerx 10.1.1.129.3194)
  34. ↑ Avron, Osadchy, Daniel et Seiler, Ruedi, « A Topological Look at the Quantum Hall Effect », Physics Today, vol. 56, no 8,‎ , p. 38–42 (DOI 10.1063/1.1611351, Bibcode 2003PhT....56h..38A)
  35. ↑ David J Thouless, Topological Quantum Numbers in Nonrelativistic Physics, World Scientific, (ISBN 978-981-4498-03-6)
  36. ↑ Wen, « Theory of the edge states in fractional quantum Hall effects », International Journal of Modern Physics C, vol. 6, no 10,‎ , p. 1711–1762 (DOI 10.1142/S0217979292000840, Bibcode 1992IJMPB...6.1711W, CiteSeerx 10.1.1.455.2763, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  37. ↑ a b c et d (en) Steven M. Girvin et Kun Yang, Modern Condensed Matter Physics, Cambridge University Press, (ISBN 978-1-108-57347-4, lire en ligne) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « :0 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  38. ↑ Thouless, Kohmoto, Nightingale et den Nijs, « Quantized Hall Conductance in a Two-Dimensional Periodic Potential », Physical Review Letters, vol. 49, no 6,‎ , p. 405–408 (DOI 10.1103/PhysRevLett.49.405, Bibcode 1982PhRvL..49..405T)
  39. ↑ Kane et Mele, « Quantum Spin Hall Effect in Graphene », Physical Review Letters, vol. 95, no 22,‎ , p. 226801 (PMID 16384250, DOI 10.1103/PhysRevLett.95.226801, Bibcode 2005PhRvL..95v6801K, arXiv cond-mat/0411737, S2CID 6080059, lire en ligne)
  40. ↑ Hasan et Kane, « Colloquium: Topological insulators », Reviews of Modern Physics, vol. 82, no 4,‎ , p. 3045–3067 (DOI 10.1103/RevModPhys.82.3045, Bibcode 2010RvMP...82.3045H, arXiv 1002.3895, S2CID 16066223, lire en ligne)
  41. ↑ Quintanilla et Hooley, Chris, « The strong-correlations puzzle », Physics World, vol. 22, no 6,‎ , p. 32 (DOI 10.1088/2058-7058/22/06/38, Bibcode 2009PhyW...22f..32Q, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  42. ↑ Field, Plekan, O., Cassidy, A. et Balog, R., « Spontaneous electric fields in solid films: spontelectrics », Int.Rev.Phys.Chem., vol. 32, no 3,‎ , p. 345–392 (DOI 10.1080/0144235X.2013.767109, S2CID 96405473)
  43. ↑ Eugenie Samuel Reich, « Hopes surface for exotic insulator », Nature, vol. 492, no 7428,‎ , p. 165 (PMID 23235853, DOI 10.1038/492165a, Bibcode 2012Natur.492..165S)
  44. ↑ Dzero, K. Sun, V. Galitski et P. Coleman, « Topological Kondo Insulators », Physical Review Letters, vol. 104, no 10,‎ , p. 106408 (PMID 20366446, DOI 10.1103/PhysRevLett.104.106408, Bibcode 2010PhRvL.104j6408D, arXiv 0912.3750, S2CID 119270507)
  45. ↑ « Understanding Emergence », National Science Foundation (consulté le )
  46. ↑ Levin et Wen, Xiao-Gang, « Colloquium: Photons and electrons as emergent phenomena », Reviews of Modern Physics, vol. 77, no 3,‎ , p. 871–879 (DOI 10.1103/RevModPhys.77.871, Bibcode 2005RvMP...77..871L, arXiv cond-mat/0407140, S2CID 117563047)
  47. ↑ a et b Neil W. Ashcroft et N. David Mermin, Solid state physics, Saunders College, (ISBN 978-0-03-049346-1) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « AshcroftMermin1976 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  48. ↑ Eckert, « Disputed discovery: the beginnings of X-ray diffraction in crystals in 1912 and its repercussions », Acta Crystallographica A, vol. 68, no 1,‎ , p. 30–39 (PMID 22186281, DOI 10.1107/S0108767311039985, Bibcode 2012AcCrA..68...30E, lire en ligne)
  49. ↑ Jung Hoon Han, Solid State Physics, Sung Kyun Kwan University, (lire en ligne [archive du ])
  50. ↑ a et b Perdew et Ruzsinszky, Adrienn, « Fourteen Easy Lessons in Density Functional Theory », International Journal of Quantum Chemistry, vol. 110, no 15,‎ , p. 2801–2807 (DOI 10.1002/qua.22829, lire en ligne [archive du ], consulté le )
  51. ↑ Nambu, « Spontaneous Symmetry Breaking in Particle Physics: a Case of Cross Fertilization », Nobelprize.org,
  52. ↑ Greiter, « Is electromagnetic gauge invariance spontaneously violated in superconductors? », Annals of Physics, vol. 319, no 2005,‎ , p. 217–249 (DOI 10.1016/j.aop.2005.03.008, Bibcode 2005AnPhy.319..217G, arXiv cond-mat/0503400, S2CID 55104377)
  53. ↑ Leutwyler, « Phonons as Goldstone bosons », Helv. Phys. Acta, vol. 70, no 1997,‎ , p. 275–286 (Bibcode 1996hep.ph....9466L, arXiv hep-ph/9609466)
  54. ↑ a et b Vojta, « Quantum phase transitions », Reports on Progress in Physics, vol. 66, no 12,‎ , p. 2069–2110 (DOI 10.1088/0034-4885/66/12/R01, Bibcode 2003RPPh...66.2069V, arXiv cond-mat/0309604, S2CID 15806867, CiteSeerx 10.1.1.305.3880)Vojta, Matthias (2003). "Quantum phase transitions". Reports on Progress in Physics. 66 (12): 2069–2110. arXiv:cond-mat/0309604. Bibcode:2003RPPh...66.2069V. CiteSeerX 10.1.1.305.3880. doi:10.1088/0034-4885/66/12/R01. S2CID 15806867. Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « Vojta2003 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  55. ↑ a b c et d Condensed-Matter Physics, Physics Through the 1990s, National Research Council, (ISBN 978-0-309-03577-4, DOI 10.17226/626, lire en ligne) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « NRC1986 » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  56. ↑ Malcolm F. Collins Professor of Physics McMaster University, Magnetic Critical Scattering, Oxford University Press, USA, (ISBN 978-0-19-536440-8)
  57. ↑ Robert C. Richardson, Experimental methods in Condensed Matter Physics at Low Temperatures, Addison-Wesley, (ISBN 978-0-201-15002-5)
  58. ↑ a et b P. M. Chaikin et T. C. Lubensky, Principles of condensed matter physics, Cambridge University Press, (ISBN 978-0-521-43224-5, lire en ligne) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « chaikin-lubensky » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  59. ↑ Wentao Zhang, Photoemission Spectroscopy on High Temperature Superconductor: A Study of Bi2Sr2CaCu2O8 by Laser-Based Angle-Resolved Photoemission, Springer Science & Business Media, (ISBN 978-3-642-32472-7)
  60. ↑ Siegel, « Positron Annihilation Spectroscopy », Annual Review of Materials Science, vol. 10,‎ , p. 393–425 (DOI 10.1146/annurev.ms.10.080180.002141, Bibcode 1980AnRMS..10..393S)
  61. ↑ Committee on Facilities for Condensed Matter Physics, « Report of the IUPAP working group on Facilities for Condensed Matter Physics : High Magnetic Fields » [archive du ], International Union of Pure and Applied Physics, (consulté le ) : « The magnetic field is not simply a spectroscopic tool but is a thermodynamic variable which, along with temperature and pressure, controls the state, the phase transitions and the properties of materials. »
  62. ↑ a et b Committee to Assess the Current Status and Future Direction of High Magnetic Field Science in the United States; Board on Physics and Astronomy; Division on Engineering and Physical Sciences; National Research Council, High Magnetic Field Science and Its Application in the United States: Current Status and Future Directions, National Academies Press, (ISBN 978-0-309-28634-3, DOI 10.17226/18355, lire en ligne)
  63. ↑ Moulton, W. G. et Reyes, A. P., High Magnetic Fields, World Scientific, coll. « Science and Technology », (ISBN 978-981-277-488-0), « Nuclear Magnetic Resonance in Solids at very high magnetic fields »
  64. ↑ Doiron-Leyraud, « Quantum oscillations and the Fermi surface in an underdoped high-Tc superconductor », Nature, vol. 447, no 7144,‎ , p. 565–568 (PMID 17538614, DOI 10.1038/nature05872, Bibcode 2007Natur.447..565D, arXiv 0801.1281, S2CID 4397560)
  65. ↑ Buluta et Nori, Franco, « Quantum Simulators », Science, vol. 326, no 5949,‎ , p. 108–11 (PMID 19797653, DOI 10.1126/science.1177838, Bibcode 2009Sci...326..108B, S2CID 17187000)
  66. ↑ Greiner et Fölling, Simon, « Condensed-matter physics: Optical lattices », Nature, vol. 453, no 7196,‎ , p. 736–738 (PMID 18528388, DOI 10.1038/453736a, Bibcode 2008Natur.453..736G, S2CID 4572899)
  67. ↑ Jaksch et Zoller, P., « The cold atom Hubbard toolbox », Annals of Physics, vol. 315, no 1,‎ , p. 52–79 (DOI 10.1016/j.aop.2004.09.010, Bibcode 2005AnPhy.315...52J, arXiv cond-mat/0410614, S2CID 12352119, CiteSeerx 10.1.1.305.9031)
  68. ↑ (en) James Glanz, « 3 Researchers Based in U.S. Win Nobel Prize in Physics », The New York Times,‎
  69. ↑ (en) Piers Coleman, Introduction to Many-Body Physics, (ISBN 9780521864886, DOI 10.1017/CBO9781139020916, lire en ligne)
  70. ↑ Committee on CMMP 2010; Solid State Sciences Committee; Board on Physics and Astronomy; Division on Engineering and Physical Sciences, National Research Council, Condensed-Matter and Materials Physics: The Science of the World Around Us, National Academies Press, (ISBN 978-0-309-13409-5, DOI 10.17226/11967, lire en ligne)
  71. ↑ a b et c Yeh, « A Perspective of Frontiers in Modern Condensed Matter Physics », AAPPS Bulletin, vol. 18, no 2,‎ (lire en ligne, consulté le ) Erreur de référence : Balise <ref> incorrecte : le nom « yeh-perspective » est défini plusieurs fois avec des contenus différents.
  72. ↑ (en) Kudernac, Ruangsupapichat, Parschau et Maciá, « Electrically driven directional motion of a four-wheeled molecule on a metal surface », Nature, vol. 479, no 7372,‎ , p. 208–211 (ISSN 1476-4687, PMID 22071765, DOI 10.1038/nature10587, Bibcode 2011Natur.479..208K, S2CID 6175720, lire en ligne)

Lectures complémentaires[modifier | modifier le code]

  • Anderson, Philip W. (2018-03-09). Notions de base de la physique de la matière condensée . Presse CRC. (ISBN 978-0-429-97374-1)ISBN 978-0-429-97374-1 .
  • Girvin, Steven M.; Yang, Kun (2019-02-28). Physique moderne de la matière condensée . La presse de l'Universite de Cambridge. (ISBN 978-1-108-57347-4)ISBN 978-1-108-57347-4 .
  • Coleman, Piers (2015). "Introduction à la physique à plusieurs corps". Cambridge Core . Récupéré le 18/04/2020.
  • PM Chaikin et TC Lubensky (2000). Principes de physique de la matière condensée, Cambridge University Press ; 1ère édition, (ISBN 0-521-79450-1)
  • 978-981-4449-10-6
  • Alexander Altland et Ben Simons (2006). Théorie des champs de matière condensée, Cambridge University Press, (ISBN 0-521-84508-4) .
  • Michael P. Marder (2010). Condensed Matter Physics, deuxième édition, John Wiley and Sons, (ISBN 0-470-61798-5) .
  • Lillian Hoddeson, Ernest Braun, Jürgen Teichmann et Spencer Weart, éd. (1992). Out of the Crystal Maze: Chapters from the History of Solid State Physics, Oxford University Press, (ISBN 0-19-505329-X) .

Liens externes[modifier | modifier le code]

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