Indice de réfraction

Image animée des fronts d'onde émis par une source ponctuelle au-dessus d'un dioptre, mettant en évidence le phénomène de réfraction. La zone inférieure a un plus grand indice de réfraction et donc une vitesse de phase plus faible que la zone supérieure. Pour une raison de clarté, la réflexion partielle n'est pas montrée.

L'indice de réfraction d'un milieu à une longueur d'onde donnée mesure le facteur de réduction de la vitesse de phase de la lumière dans le milieu, par rapport à la vitesse qu'elle aurait dans le vide. Par exemple, dans un verre ordinaire d'indice 1,5, la vitesse des fronts d'onde vaut 1 / 1,5 = 0,67 fois la vitesse dans le vide.

Les rayons de lumière changent de direction lorsqu'ils passent d'un matériau à un autre, en suivant les lois de Snell-Descartes, qui mettent en jeu le rapport des indices de réfraction. Cet effet, appelé réfraction, est à la base de la conception des lentilles optiques. Les indices de réfraction se mesurent par réfractométrie.

Le vide a un indice de 1, l'air de 1,000277, l'eau de 1,33, le verre de 1,5, et le diamant de 2,4 (c'est cet indice élevé qui est responsable de son éclat).

Définition

L'indice de réfraction n d'un milieu déterminé pour une radiation monochromatique donnée est égale au rapport de la vitesse de la lumière c dans le vide, à la vitesse de phase v de cette radiation dans ce milieu :

$n = \frac{c}{v}$

La vitesse de propagation v d'une onde électromagnétique dans un matériau isotrope est reliée à la permittivité diélectrique ε et à la perméabilité magnétique μ par la formule :

εμv² = 1

En particulier, dans le vide, on a :

ε₀μ₀c² = 1

où ε₀ et μ₀ sont respectivement la permittivité diélectrique et la perméabilité magnétique du vide.

En conséquence, l'indice de réfraction n est relié aux valeurs relatives ε_r = ε / ε₀ et μ_r = μ / μ₀ par la relation :

$n = \sqrt{\varepsilon_r \mu_r}$

Pour un milieu isotrope non magnétique :

$n = \sqrt{\varepsilon_r}$

Ces relations sont également valables pour des valeurs complexes n + ik et ε_r' + iε_r'', qui permettent de prendre en compte l'atténuation des ondes dans les milieux absorbants ou métalliques. La partie imaginaire de l'indice est appelée coefficient d'extinction. Il est à noter que dans le cas où on choisit une dépendance temporelle e^iωt au lieu de e ^{− iωt}, l'indice complexe prend la forme n − ik.

Dans le domaine des rayons X, l'indice de réfraction des matériaux devient légèrement inférieur à l'unité. La vitesse de phase du rayonnement est alors supérieure à c. En revanche, la vitesse de groupe reste inférieure à c.

Dans le domaine visible et surtout infrarouge, la permittivité diélectrique relative des métaux est un nombre complexe, proche de l'axe réel négatif. L'indice de réfraction est proche de l'axe imaginaire.

Variations de l'indice de réfraction...

Avec la longueur d'onde

La valeur de l'indice dépend généralement de la longueur d'onde du rayon lumineux utilisé.

La première conséquence est l'effet sur la réfraction : l'angle de réfraction n'est pas le même pour différentes « couleurs ». Ceci explique la décomposition de la lumière par un prisme ou par des gouttes d'eau (arc-en-ciel). Ce phénomène est aussi responsable des aberrations chromatiques dans les instruments d'optique.

Les indices de réfraction doivent donc se référer à une radiation monochromatique précise : la raie D de l'hélium (longueur d'onde 587,6 nm), proche du milieu du spectre visible, est utilisée fréquemment comme référence. On utilise également la raie D du sodium (longueur d'onde 589 nm). Il faut donc faire attention puisque toutes les deux ont tendance à être représentées par l'indice « n_D », mais puisque les valeurs des deux longueurs d'ondes sont très proches l'une de l'autre, les indices sont généralement équivalents dans les deux cas, compte tenu de l'arrondissement des décimales et des incertitudes liées aux instruments de mesure.

La variation de l'indice de réfraction d'un milieu transparent dans le spectre visible est appelée dispersion ; elle est caractérisée par le coefficient de dispersion ou nombre d'Abbe :

$\nu = \frac{n_D - 1}{n_F - n_C}$

F et C désignant deux raies de l'hydrogène (longueurs d'onde λ_F = 486,1 nm et λ_C = 656,3 nm)

Pour la radiation D, l'indice absolu n_D de l'eau à 20 °C est de 1,333 ; celui d'un verre ordinaire est compris entre 1,511 à 1,535.

Pour la lumière visible, une approximation satisfaisante des variations de l'indice avec la longueur d'onde est donné par la Loi de Cauchy

$n_{\lambda} = a_0 + \frac{a_1}{\lambda^2}$

où a₀ et a₁ sont des coefficients positifs, a₀ sans dimension, a₁ en m², à préciser pour chaque milieu.

Une généralisation de cette équation est l'équation de Sellmeier

$n^2(\lambda) = 1 + \frac{B_1 \lambda^2 }{ \lambda^2 - C_1} + \frac{B_2 \lambda^2 }{ \lambda^2 - C_2} + \frac{B_3 \lambda^2 }{ \lambda^2 - C_3}$

où B_1,2,3 et C_1,2,3 sont les coefficients de Sellmeier déterminés expérimentalement. Ces coefficients sont généralement déterminés pour λ mesuré en microns. λ est la longueur d'onde dans le vide et non pas celle dans le milieu d'intérêt, qui est λ/n(λ).

Variations de l'indice de quelques matériaux en fonction de la longueur d'onde

Indices de réfraction

Longueur d'onde (nm)	Source	BK7	SF2	Silice UV	CaF2	MgF2 (nO)	MgF2 (ne)	Quartz cristallin (nO)	Quartz cristallin (ne)
193	Laser excimère ArF	1,65528	1,52127	1,57077	1,50153	1,42767	1,44127	1,66091	1,67455
244	Laser excimère ArF	1,58265	1,98102	1,51086	1,46957	1,40447	1,41735	1,60439	1,61562
248	Laser excimère ArF	1,57957	1,93639	1,50855	1,46803	1,40334	1,41618	1,60175	1,61289
257	Laser à l'argon ionisé	1,57336	1,86967	1,50383	1,46488	1,40102	1,41377	1,59637	1,60731
266	Laser à Nd:YAG	1,56796	1,82737	1,49968	1,46209	1,39896	1,41164	1,59164	1,60242
308	Laser excimère XeCl	1,55006	1,73604	1,48564	1,45255	1,39188	1,40429	1,57556	1,58577
325	Laser HeCd	1,54505	1,71771	1,48164	1,44981	1,38983	1,40216	1,57097	1,58102
337,1	Laser N2	1,54202	1,70749	1,47919	1,44813	1,38858	1,40085	1,56817	1,57812
351	Laser excimère XeF	1,53896	1,69778	1,47672	1,44642	1,38730	1,39952	1,56533	1,57518
351,1	Laser à l'argon ionisé	1,53894	1,69771	1,47671	1,44641	1,38729	1,39951	1,56531	1,57516
354,7	Laser Nd:YAG	1,53821	1,69548	1,47612	1,44601	1,38699	1,39920	1,56463	1,57446
363,8	Laser à l'argon ionisé	1,53649	1,69029	1,47472	1,44504	1,38626	1,39844	1,56302	1,57279
404,7	Arc au mercure, raie h	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
416	Laser au kripton ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
435,8	Arc au mercure, raie g	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
441,6	Laser HeCd	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
457,9	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
465,8	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
472,7	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
476,5	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
480	Arc au cadmium, raie F'	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
486,1	Arc à l'hydrogène, raie F	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
488	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
496,5	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
501,7	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
510,6	Laser à vapeur de Cu	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
514,5	Laser à l'argon ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
532	Laser Nd:YAG	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
543,5	Laser HeNe	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
546,1	Arc au mercure, raie e	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
578,2	Laser à vapeur de Cu	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
587,6	Arc à l'hélium, raie d	1,51680	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
589,3	Arc au sodium, raie D	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
594,1	Laser HeNe	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
611,9	Laser HeNe	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
628	Laser rubis	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
632,8	Laser HeNe	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
635	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
643,8	Arc au cadmium, raie C'	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
647,1	Laser au kripton ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
650	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
656,3	Arc à l'hydrogène, raie C	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
670	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
676,4	Laser au kripton ionisé	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
694,3	Laser rubis	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
750	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
780	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
830	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
850	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
852,1	Arc au césium, raie s	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
905	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
980	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1014	Arc au mercure, raie t	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1053	Laser Nd:YLF	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1060	Laser Nd:verre	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1064	Laser Nd:YLF	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1300	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1320	Laser Nd:YLF	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1550	Diode laser	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1970.1	Arc au mercure	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
2100	Laser Ho:YAG	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
1325,4	Arc au mercure	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x
2940	Laser Er:YAG	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x	1,x

 

Avec la température et la pression

L'indice d'un milieu dépend des paramètres qui caractérisent le milieu : température, pression, densité, etc. Les contraintes imposées à un matériau transparent modifient également son indice. La conséquence de cette contrainte est généralement l'apparition d'une biréfringence liée à l'anisotropie qui en résulte. Ceci est utilisé pour étudier certaines structures mécaniques.

Cas de l'atmosphère terrestre

Suréfraction d'un faisceau radar

L’indice de l'air est égal à 1,000 292 6 dans les conditions normales de température et de pression dans l’atmosphère terrestre, mais cet indice dépend de la masse volumique de l'air, et sa variation continue entre des couches de température différente. On définit $\triangle n$ comme le co-indice N qui s'exprime ainsi N = (n − 1) * 10⁶. N est relié aux paramètres d'environnement par la formule :

$N=77,6 \left( \frac {P} {T} \right) + 3,73*10^5 \left( \frac {e}{T^2} \right)\begin{cases} P = pression\ exprim\acute{e}e\ en\ hPa \\ T = temp \acute{e} rature \ absolue\ (K)\\ e = pression\ de\ vapeur\ d'eau\ contenue\ dans\ l'air\ (hPa) \end{cases}$

On peut donc mesurer la variation de N quand on connait P, e et T; et vice-versa.

Le principe affecte la propagation de toutes les ondes qui parcourront un chemin différent de la ligne droite en traversant les couches de l'atmosphère. Il permet d'expliquer les mirages dans le domaine de la lumière visible et dans le domaine des radars, les échos de sol se développant lors d'une inversion de température.

Avec la direction de propagation : la biréfringence

Certains matériaux n'ont pas un indice de réfraction isotrope : il dépend alors de la direction de propagation et l'état de polarisation de la lumière. Cette propriété porte le nom de biréfringence.

Article détaillé : Biréfringence.

Explication microscopique

Traduction automatique de l'anglais à améliorer.

A l'échelle microscopique, la vitesse de phase d'une onde électromagnétique est ralentie dans un matériau parce que le champ électrique crée une perturbation dans les charges de chaque atome (principalement les électrons s) proportionnelle à la susceptibilité électrique danss le milieu. (De même, le champ magnétique crée une perturbation proportionnelle à la susceptibilité magnétique.) Comme les champs électromagnétiques oscillent dans l'onde, les charges dans le matériau sont "secouées" d'avant en arrière à la même fréquence . Les charges rayonnent ainsi leur onde électromagnétique qui est propre à la même fréquence, mais le plus souvent avec un retard de phase, que les charges peuvent se déplacer hors de phase avec la force de les chasser (voir oscillateur sinusoïdale axée harmonique). L'onde de lumière se déplaçant dans le milieu s'obtient par la superposition (principe de superposition) de toutes les contributions dans le milieu: l'onde d'origine ainsi que les ondes rayonnées par tous les charges en mouvement. Cette onde est généralement une onde de fréquence uniforme, mais de plus courte longueur d'onde que l'original, ce qui conduit à un ralentissement de la vitesse de phase de l'onde. La plupart de la radiation de frais de matériel oscillants va modifier l'onde incidente, en changeant sa vitesse. Toutefois, une certaine énergie nette sera rayonnée dans d'autres directions ou même à d'autres fréquences (voir diffusion).

Selon la phase relative de l'onde de conduire d'origine et les ondes rayonnées par le mouvement de charge, il y a plusieurs possibilités:

• Si les électrons émettent une onde lumineuse qui est de 90 ° hors de phase avec l'onde lumineuse les secouant, elle causera l'onde de lumière totale de voyager plus lentement. C'est la réfraction normale des matériaux transparents comme le verre ou l'eau, et correspond à un indice de réfraction qui est réel et supérieur à 1.
• Si les électrons émettent une onde lumineuse qui est de 270 ° hors de phase avec l'onde lumineuse en les secouant, il fera l'onde lumineuse totale de voyager plus rapidement. C'est ce qu'on appelle "la réfraction anormale", et l'on observe à proximité des lignes d'absorption, avec X-ray s, et, dans certains systèmes à micro-ondes. Il correspond à un indice de réfraction inférieur à 1. (Même si le [la vitesse de phase []] de la lumière est supérieure à la [vitesse [de la lumière | vitesse de la lumière dans le vide]] c, le signal de vitesse n'est pas, comme on le verra ci-dessus). Si la réponse est suffisamment forte et out-of-phase de, le résultat est [indice de [de réfraction Négatif de]] discuté ci-dessous.
• Si les électrons émettent une onde lumineuse qui est 180 ° hors de phase avec l'onde lumineuse les secouant, il sera de façon destructive interférer avec la lumière originale pour réduire l'intensité de la lumière totale. C'est [l'absorption [(rayonnement électromagnétique) | absorption de la lumière dans les matériaux opaques]] et correspond à un imaginaire indice de réfraction.
• Si les électrons émettent une onde lumineuse qui est en phase avec l'onde lumineuse en les secouant, il va amplifier l'onde lumineuse. C'est rare, mais se produit dans laser en raison de l 'l'émission stimulée. Il correspond à un indice de réfraction imaginaire, avec le signe opposé à celui d'absorption.

Pour la plupart des matériaux à visibles-légers de fréquences, la phase est quelque part entre 90 ° et 180 °, correspondant à une combinaison des deux réfraction et d'absorption.

Voir aussi

Articles connexes

• Indice normalisé
• Réfractométrie
• Biréfringence
• Lois de Snell-Descartes
• Réfraction
• Dioptre
• Chemin optique
• Principe de Fermat
• Optique géométrique

Liens externes

• (en) Association Internationale pour les propriétés de l'eau et de la vapeur
• (en) Base de données sur les indices de réfraction
• (en) Autre base de données sur les indices de réfraction
• (fr) Indices de réfraction de quelques polymères