Algèbre de Weyl

En mathématiques, et plus précisément en algèbre générale, l'algèbre de Weyl est un anneau d'opérateurs différentiels dont les coefficients sont des polynômes à une variable. Cette algèbre (et d'autres la généralisant, appelées elles aussi algèbres de Weyl) a été introduite par Hermann Weyl en 1928 comme outil d'étude du principe d'incertitude en mécanique quantique^[1].

Définitions et constructions[modifier | modifier le code]

Les éléments de l'algèbre de Weyl sont de la forme

f_{m}(X)\partial _{X}^{m}+f_{m-1}(X)\partial _{X}^{m-1}+\cdots +f_{1}(X)\partial _{X}+f_{0}(X)

,

où les f_i sont des éléments de F[X], l'anneau des polynômes à une variable sur un corps F, et où ∂_X est la dérivée par rapport à X. L'algèbre est donc engendrée par X et ∂_X (la dérivation étant un opérateur linéaire, l'ensemble des opérateurs de cette forme est bien une F-algèbre pour la composition).

L'algèbre de Weyl est isomorphe au quotient de l'algèbre libre à deux générateurs, X et Y, par l'idéal engendré par l'élément YX – XY – 1^[2].

C'est également un quotient de l'algèbre enveloppante de l'algèbre de Heisenberg (en) (l'algèbre de Lie du groupe de Heisenberg), obtenu en identifiant l'élément central de l'algèbre de Heisenberg (c'est-à-dire le crochet de Lie [X,Y]) à l'élément unité de l'algèbre enveloppante.

L' algèbre de Weyl est un exemple d'anneau simple qui n'est pas un anneau de matrices sur un corps gauche. c'est aussi un anneau sans diviseur de zéro non commutatif, et un exemple d'extension de Ore (en).

L'algèbre de Weyl est également appelée algèbre de Clifford symplectique^[3]^,^[4]^,^[5], les algèbres de Weyl étant aux formes bilinéaires symplectiques ce que les algèbres de Clifford sont aux formes bilinéaires symétriques non dégénérées^[3].

L'algèbre de Weyl est la première d'une famille infinie ; la n-ième algèbre de Weyl, A_n, est l'anneau des opérateurs différentiels à coefficients polynomiaux en n variables. Elle est engendrée par X_i et ∂_{X_i}, i = 1, ..., n.

On a de même une construction abstraite des A_n : partant d'un espace vectoriel symplectique V de dimension 2n muni d'une forme symplectique (bilinéaire alternée non dégénérée) ω, on définit l'algèbre de Weyl W(V) comme étant

W(V):=T(V)/(\!(v\otimes u-u\otimes v-\omega (v,u),{\text{ pour }}v,u\in V)\!),

où T(V) est l'algèbre tensorielle sur V, et où $(\!()\!)$ désigne « l'idéal engendré par ».

Autrement dit, W(V) est l'algèbre engendrée par V, en identifiant $vu - uv$ avec $ω (v, u)$ . Alors, W(V) est isomorphe à A_n en choissant une base de Darboux pour $ω$ .

Quantification[modifier | modifier le code]

L'algèbre W(V) est une quantification de l'algèbre symétrique Sym(V). Si V est construit sur un corps de caractéristique nulle, W(V) est naturellement isomorphe à l'espace vectoriel sous-jacent à Sym(V), muni d'un produit déformé, le produit de Moyal (en) (ou plus exactement le produit obtenu en remplaçant dans la formule de Moyal, adaptée à la physique, le nombre iħ par 1).

L'isomorphisme est donné par l'application de symétrisation de Sym(V) vers W(V) :

a_{1}\cdots a_{n}\mapsto {\frac {1}{n!}}\sum _{\sigma \in S_{n}}a_{\sigma (1)}\otimes \cdots \otimes a_{\sigma (n)}~.

Pour les applications à la mécanique quantique, on prend les nombres complexes comme corps de base, et on utilise comme générateurs des algèbres de Weyl X_i et les opérateurs $i$ ħ∂_{X_i}.

Il est possible d'appliquer la même quantification aux algèbres extérieures, obtenant une algèbre de Clifford appelée souvent algèbre de Clifford orthogonale^[4]^,^[5].

Représentations de l'algèbre de Weyl[modifier | modifier le code]

Voir aussi : Théorème de Stone-von Neumann (en).

En caractéristique nulle[modifier | modifier le code]

Si le corps de base $F$ est de caractéristique nulle, la n-ième algèbre de Weyl A_n est un anneau sans diviseur de zéro, simple et noethérien. Elle est de dimension homologique n, contrairement à Sym(V), de dimension homologique 2n.

Elle n'a pas de représentations de dimension finie. Cela résulte de la simplicité, mais peut se montrer plus directement en prenant les traces σ(X) et σ(Y) pour une représentation σ (avec [X,Y] = 1). On aura donc $tr([\sigma (X),\sigma (Y)])=tr(1)~,$ et comme la trace d'un commutateur est nulle, et que la trace de l'identité est la dimension de la matrice, on en déduit une contradiction.

En caractéristique non nulle[modifier | modifier le code]

La situation est très différente pour une algèbre de Weyl sur un corps de caractéristique p > 0.

Dans ce cas, pour tout élément D de l'algèbre, l'élément D^p est central, et donc le centre est très grand ; en fait, l'algèbre est alors un module de type fini sur son centre, et même une algèbre d'Azumaya sur son centre. Il en résulte l'existence de nombreuses représentations de dimension finie, toutes construites à partir de représentations simples de dimension p.

Notes et références[modifier | modifier le code]

(en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Weyl algebra » (voir la liste des auteurs).

↑ (de) H. Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik, Leipzig, Hirzel, 1928.
↑ En effet, identifiant Y à ∂_X, on a bien (pour tout f) ∂_X(Xf) – X∂_X(f) - f = X∂_X(f) + f – X∂_X(f) – f = 0.
↑ ^{a et b} (en) Jacques Helmstetter et Artibano Micali, Quadratic Mappings and Clifford Algebras, Birkhäuser, 2008 (ISBN 978-3-7643-8605-4), p. xii, aperçu sur Google Livres.
↑ ^{a et b} (en) Rafał Abłamowicz, Clifford Algebras: Applications to Mathematics, Physics, and Engineering (dédié à Pertti Lounesto), Progress in Mathematical Physics, Birkhäuser, Boston, 2004 (ISBN 0-8176-3525-4), Foreword, p. xvi, aperçu sur Google Livres.
↑ ^{a et b} (en) Z. Oziewicz et Cz. Sitarczyk, « Parallel treatment of Riemannian and symplectic Clifford algebras », dans Artibano Micali, Roger Boudet et Jacques Helmstetter, Clifford Algebras and their Applications in Mathematical Physics, Kluwer, 1989 (ISBN 0-7923-1623-1, lire en ligne), p. 83-96, p. 83.

Bibliographie[modifier | modifier le code]

Jacques Dixmier, « Sur les algèbres de Weyl », Bulletin de la SMF, vol. 96,‎ 1968, p. 209-242 (lire en ligne)
(en) M. Rausch de Traubenberg, M. J. Slupinski et A. Tanasa, « Finite-dimensional Lie subalgebras of the Weyl algebra », Journal of Lie Theory, vol. 16,‎ 2006, p. 427-454 (arXiv 0504224)
(en) Tsit Yuen Lam, A First Course in Noncommutative Rings, Springer, coll. « Graduate Texts in Mathematics » (n^o 131), 2001, 2^e éd. (1^re éd. 1991), 388 p. (ISBN 978-0387951836, lire en ligne), p. 6
(en) S. C. Coutinho, « The many avatars of a simple algebra », The American Mathematical Monthly, vol. 104,‎ 1997, p. 593-604 (lire en ligne)

Voir aussi[modifier | modifier le code]

[Weyl1928-1] (de) H. Weyl, Gruppentheorie und Quantenmechanik, Leipzig, Hirzel, 1928.

[2] En effet, identifiant Y à ∂_X, on a bien (pour tout f) ∂_X(Xf) – X∂_X(f) - f = X∂_X(f) + f – X∂_X(f) – f = 0.

[helmstetter-2008-p12-3] {a et b} (en) Jacques Helmstetter et Artibano Micali, Quadratic Mappings and Clifford Algebras, Birkhäuser, 2008 (ISBN 978-3-7643-8605-4), p. xii, aperçu sur Google Livres.

[ablamowicz-Pxvi-4] {a et b} (en) Rafał Abłamowicz, Clifford Algebras: Applications to Mathematics, Physics, and Engineering (dédié à Pertti Lounesto), Progress in Mathematical Physics, Birkhäuser, Boston, 2004 (ISBN 0-8176-3525-4), Foreword, p. xvi, aperçu sur Google Livres.

[parallel-5] {a et b} (en) Z. Oziewicz et Cz. Sitarczyk, « Parallel treatment of Riemannian and symplectic Clifford algebras », dans Artibano Micali, Roger Boudet et Jacques Helmstetter, Clifford Algebras and their Applications in Mathematical Physics, Kluwer, 1989 (ISBN 0-7923-1623-1, lire en ligne), p. 83-96, p. 83.

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