Induction électrique

Induction électrique

L'induction électrique au point d'application du champ électrique ${\vec {E}}$ (dont elle partage le sens), représente ici la densité de charge que porterait la sphère si la charge centrale $Q$ était uniformément répartie à sa surface.

En électromagnétisme, l’induction électrique, notée ${\vec {D}}$, représente en quelque sorte la densité de charge par unité d'aire (en C/m²) ressentie en un certain point : par exemple, une sphère de rayon $r$ entourant une charge $Q$ subit à cause d'elle en chacun de ses points un certain champ électrique, identique à celui qu'engendrerait la même charge uniformément répartie sur l'aire $A$ de la sphère. La densité de charge surfacique ${\frac {Q}{A}}={\frac {Q}{4\pi r^{2}}}$ ainsi obtenue est alors l'intensité de l'induction électrique. Également nommée champ de déplacement électrique ou parfois improprement densité de flux électrique, cette dernière est en outre orientée perpendiculairement à la surface, dans le sens du champ électrique.

L'induction électrique, ainsi matérialisée par un vecteur en tout point de l'espace, forme donc un champ vectoriel dépendant de la position ${\vec {r}}$ et du temps $t$, et qu'on peut alors noter ${\vec {D}}({\vec {r}},t)$. Une possibilité alternative est la dépendance de l'induction électrique, alors notée ${\vec {D}}({\vec {r}},\omega )$, à la position dans l'espace ${\vec {r}}$ et à la pulsation $\omega$, qui apparaît dans les équations de Maxwell des milieux.

Dimension et unité

L'induction électrique est une grandeur vectorielle. De dimension L^–2·T·I, elle est homogène à une excitation électrique et une polarisation électrique. Dans le Système international (SI) d'unités, elle s'exprime en coulombs par mètre carré (C/m² ou C m⁻²).

Ce choix d'unités résulte du théorème de Gauss. Voir aussi Induction électrique dans un condensateur, infra.^{[précision nécessaire]}

Relation avec le champ électromagnétique

En général, on considère les milieux dits linéaires, ${\vec {D}}({\vec {r}},\omega )$ est alors relié au champ électrique ${\vec {E}}({\vec {r}},\omega )$ par la relation

${\vec {D}}({\vec {r}},\omega )\ =\ \varepsilon ({\vec {r}},\omega )\times {\vec {E}}({\vec {r}},\omega )$

où :

• $\varepsilon ({\vec {r}},\omega )$ représente la permittivité absolue du milieu, qui est une matrice 3x3 dans les milieux anisotropes, et une fonction dans les milieux isotropes. Cette relation n'est pas universelle : échappent à cette relation, entre autres, les milieux électriquement non linéaires (${\vec {D}}({\vec {r}},\omega )$ dépend alors aussi des termes quadratiques de ${\vec {E}}({\vec {r}},\omega )$),

${\vec {D}}={\frac {\vec {E}}{\|{\vec {E}}\|}}\left(\varepsilon ^{(1)}\cdot \|{\vec {E}}\|+\varepsilon ^{(2)}\cdot \|{\vec {E}}\|^{2}+\varepsilon ^{(3)}\cdot \|{\vec {E}}\|^{3}+\cdots \right)$

et les milieux dits « chiraux » (${\vec {D}}({\vec {r}},\omega )$ dépend alors linéairement de ${\vec {E}}({\vec {r}},\omega )$ mais aussi du champ magnétique ${\vec {H}}({\vec {r}},\omega )$).

Induction électrique dans un condensateur

Pour un condensateur, la densité de charge sur les plaques est égale à la valeur du champ ${\vec {D}}$ entre les plaques. Ceci résulte directement du théorème de Gauss, si on intègre sur une boîte rectangulaire chevauchant la surface d'une des plaques du condensateur :

$\oint _{S}{\vec {D}}\cdot \mathrm {d} {\vec {S}}=Q$

où $\mathrm {d} {\vec {S}}$ est l'élément d'aire orientée de la boîte et $Q$ la charge accumulée par le condensateur. La partie de la boîte à l'intérieur de la plaque a un champ nul (donc la partie de l'intégrale s'y reportant est nulle), et sur les bords de la boîte, $\mathrm {d} {\vec {S}}$ est perpendiculaire au champ (donc la partie de l'intégrale s'y reportant est aussi nulle). Finalement, il reste :

$|{\vec {D}}|={\frac {Q}{S}}$,

ce qui représente la densité de charge de la plaque.

Voir aussi

Bibliographie

• [Dubesset 2000] Michel Dubesset (préf. de Gérard Grau), Le manuel du Système international d'unités : lexique et conversions, Paris, Technip, coll. « Publications de l'Institut français du pétrole », sept. 2000, 1^re éd., 1 vol., XX-169, ill., fig. et tabl., 15 × 22 cm, br. (ISBN 2-7108-0762-9, EAN 9782710807629, OCLC 300462332, BNF 37624276, SUDOC 052448177, présentation en ligne, lire en ligne), s.v. induction électrique, p. 75.
• [Favennec 2020] Pierre-Noël Favennec (dir.), Ondes électromagnétiques, t. I^er : Équations de Maxwell, propagation des ondes, Londres, ISTE, coll. « Sciences / Ondes / Électromagnétisme », sept. 2020, 1^re éd., 1 vol., VII-292, ill. et fig., 16 × 24 cm, rel. (ISBN 978-1-78948-006-1, EAN 9781789480061, OCLC 122662970, BNF 46646869, SUDOC 25098184X, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Taillet, Villain et Febvre 2018] Richard Taillet, Loïc Villain et Pascal Febvre, Dictionnaire de physique, Louvain-la-Neuve, De Boeck Supérieur, hors coll. / sciences, janv. 2018, 4^e éd. (1^re éd. mai 2008), 1 vol., X-956, ill., fig., tabl. et index, 17 × 24 cm, br. (ISBN 978-2-8073-0744-5, EAN 9782807307445, OCLC 1022951339, BNF 45646901, SUDOC 224228161, présentation en ligne, lire en ligne), s.v. déplacement électrique, p. 195, col. 2.

Articles connexes

• Induction magnétique
• Induction électromagnétique
• Champ électrique

Liens externes

• [OI] (en) « electric displacement » [« déplacement électrique »], notice d'autorité n^o 20110803095745843 de l'Oxford Index (OI), dans la base de données Oxford Reference de l'Oxford University Press (OUP).
• Notices dans des dictionnaires ou encyclopédies généralistes :

  • Enciclopedia italiana
  • Enciclopedia De Agostini
  • Treccani