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Génération d'onde THz processus quadratique de Génération de Différence de Fréquences (DFG)

Ce genre de sources génère une onde THz à partir d’un processus quadratique de Génération de Différence de Fréquences (DFG) dans un cristal non linéaire. La plupart des phénomènes optiques sont normalement générés par l'interaction d'un champ électromagnétique externe avec les électrons d'un milieu. Ce champ électromagnétique externe induit des oscillations d'électrons et en raison de l'accélération de ces électrons, elles rayonnent. En régime linéaire, les moments dipolaires électriques sont proportionnels à l'amplitude du champ optique appliqué et les électrons liés aux atomes oscillent autour de leur position d'équilibre avec une très faible amplitude, ce qui signifie que chaque électron pourrait être considéré comme un oscillateur harmonique simple. Il est important de noter qu'en régime linéaire les électrons oscillent avec la même fréquence du champ électrique. Cependant dans le cas du régime non linéaire, le champ optique externe est considérablement fort et la relation entre l'oscillation des électrons et le champs électromagnétique n'est plus linéaire. l'équation suivante montre cette relation non linéaire entre le champs électromagnétique et la polarisations des électrons^[1].

${\overrightarrow {P}}=\varepsilon _{0}\chi ^{(1)}{\overrightarrow {E}}+\varepsilon _{0}\chi ^{(2)}{\overrightarrow {E}}{\overrightarrow {E}}...$

Dans ce cas, la non-linéarité du second ordre $\chi ^{(2)}$ est seulement prise en compte du au fait que le milieu utilisé est non centrosymétrique (GaAs, ZnTe ou LiNbO3). Selon l'orientation du milieu, la non-linéarité du second ordre pourrait créer une génération de fréquence de somme (SFG) ou DFG. En prenant le cas DFG, l'onde THz est générée grâce à deux lasers qui traversent le cristal non centrosymétrique ayant $\omega _{1}$ et $\omega _{2}$ légèrement décalés. Les deux faisceaux optiques interagissent avec le milieu non linéaire et génèrent $\omega _{THz}=\omega _{1}-\omega _{2}$ qui est la différence entre les deux pulsations laser. Pour une génération maximal d'onde THz un accord de phase entre l'onde THz générée et les sources optiques est nécessaire. Cependant, un accord de phase parfait n'est pas possible, c'est pourquoi la méthode de quasi-accord de phase est généralement utilisée. Elle consiste à fabriquer un matériau périodiquement polarisé de manière à ce que l'orientation de l'un des axes cristallins, souvent l'axe c d'un matériau ferroélectrique, soit inversée en fonction de la position à l'intérieur du matériau. Cette inversion périodique de l'axe c d'une période deux fois supérieure à la longueur d'accumulation cohérente compense l'influence du désaccord entre les vecteurs d'onde. Dans ce cas, l'amplitude du champ croît de façon monotone avec la distance de propagation, bien que moins rapidement que dans le cas d'un accord de phase parfait.

↑ Boyd, Robert W., 1948-, Nonlinear optics, Academic Press, 2008 (ISBN 978-0-12-369470-6, 0-12-369470-1 et 978-0-08-048596-6, OCLC 228148292, lire en ligne)

[1] Boyd, Robert W., 1948-, Nonlinear optics, Academic Press, 2008 (ISBN 978-0-12-369470-6, 0-12-369470-1 et 978-0-08-048596-6, OCLC 228148292, lire en ligne)

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