État KMS

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Dans la mécanique quantique et la théorie quantique des champs, la propriété d'un système en équilibre thermique peut être décrite par un objet mathématique appelé état Kubo-Martin-Schwinger ou plus simplement état KMS : un état satisfaisant la condition KMS.

Kubo établit les premières bases en 1957, Martin et Schwinger utilisèrent cet état pour définir des fonctions de Green thermodynamiques en 1959.

Présentation[modifier | modifier le code]

Le cas le plus simple à étudier est un espace de Hilbert de dimension finie, ce qui évite la complexité liée notamment à la transition de phase ou à la brisure spontanée de symétrie. La matrice densité est donnée par :

\rho_{\beta,\mu}=\frac{e^{-\beta \left(H-\mu N\right)}}{\mathrm{Tr}\left[ e^{-\beta \left(H-\mu N\right)} \right]}=\frac{e^{-\beta \left(H-\mu N\right)}}{Z(\beta,\mu)}

H est l'opérateur hamiltonien et N est l'opérateur du nombre de particules (particle number operator en anglais).

Dans la représentation de Heisenberg, la matrice densité ne change pas avec le temps, mais les opérateurs dépendent du temps. En particulier, faire une translation de l'opérateur A par τ dans le futur donne l'opérateur

\alpha_\tau(A)\ \stackrel{\mathrm{def}}{=}\  e^{iH\tau}A e^{-iH\tau}.

Références[modifier | modifier le code]

  • (en) Ryogo Kubo (1957), Statistical-Mechanical Theory of Irreversible Processes. I. General Theory and Simple Applications to Magnetic and Conduction Problems, Journal of the Physical Society of Japan 12 (6): 570–586, DOI:10.1143/JPSJ.12.570
  • (en) Paul C. Martin et Julian Schwinger (1959), Theory of Many-Particle Systems. I, Physical Review 115 (6): 1342–1373, Bibcode 1959PhRv..115.1342M, DOI:10.1103/PhysRev.115.1342
  • (en) R. Haag, N. M. Hugenholtz et M. Winnink (1967), On the equilibrium states in quantum statistical mechanics, Communications in Mathematical Physics 5: 215–236, DOI:10.1007/BF01646342, (ISSN 0010-3616), MR0219283

Articles connexes[modifier | modifier le code]