Utilisateur:INSA-4GP-gr3/Brouillon5

Dans un ferromagnétique, il y a un cycle d'hystérésis sur le graphique représentant l'aimantation de l'échantillon ${\overrightarrow {M}}$ et le champ magnétique appliqué $H=||{\overrightarrow {H}}||$. Celui-ci présente:

• La saturation de l'aimantation lorsque le champ magnétique appliqué sur l'échantillon est très important. Cela se traduit (du point de vue aimantation) par une courbe horizontale aux deux extrémités du graphique. La première zone plate, représentée par le point (1), correspond au cas où le champs magnétique appliqué est positif $H\gg 0$ et la seconde zone plate, représentée par le point (2), au cas où ce dernier serait négatif $H\ll 0$. Cette saturation de l'aimantation peut s'expliquer par le fait qu'à partir d'une certaine valeur du champ magnétique (que l'on appellera le champ magnétique coercitif $H_{C}$), l'aimantation de chaque atome est alignée sur le champ magnétique appliqué. Il n'y a plus d'atome qui présente une aimantation non alignée avec le champ magnétique. L'aimantation est donc arrivée à sa valeur maximale, valeur pour laquelle tous les atomes ont leur vecteur aimantation ${\overrightarrow {m}}$ aligné avec le champs magnétique.
• Une variation très rapide de l'aimantation du matériau lors d'une décroissance du champ magnétique (chemin de (1) vers (2) sur le graphique). Tant que le champ magnétique n'atteint la valeur de champ coercitif $H_{C}$, l'aimantation "résiste" au changement du champ magnétique. Lorsque le champ dépasse $H_{C}$, l'aimantation de chaque atome se retourne brusquement (forte pente ${\frac {\partial M}{\partial H}}<0$) pour s'aligner avec le champ magnétique. Les atomes minimisent leur énergie (dont le terme d'énergie Zeeman en particulier).
• Une variation très rapide de l'aimantation lors de la croissance du champ magnétique (chemin de (2) vers (1)). Le champs magnétique appliqué est négatif au point (2) et l'aimantation est orientée dans le même sens que ce dernier. Le champ magnétique diminue et devient même positif. Au début, l'aimantation ne suit pas cette variation du champ magnétique et s'y oppose. Cela se traduit par une absence de variation de l'aimantation (ligne horizontale depuis le point (2)). Lorsque le champ dépasse la valeur du champ coercitif $H_{C}$, ce dernier devient trop intense pour que l'aimantation puisse y résister. En conséquence, cette dernière se retourne rapidement (forte pente ${\frac {\partial M}{\partial H}}>0$) avant d'arriver à saturation au point (1).

La présence de ce cycle d'hystérésis traduit le fait que le chemin suivi par l'aimantation d'un matériau ferromagnétique n'est pas le même selon le cas où le champ décroît ou croît (cf. modèle de Stoner-Wohlfart). Ce cycle d'hystérésis n'est pas présent pour un superparamagnétique.