Fichier:Hill and Power, encadrement de la traînée du tore jointif en régime de Stokes.png
Hill_and_Power,_encadrement_de_la_traînée_du_tore_jointif_en_régime_de_Stokes.png (647 × 498 pixels, taille du fichier : 40 kio, type MIME : image/png)
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Description
DescriptionHill and Power, encadrement de la traînée du tore jointif en régime de Stokes.png |
Français : Encadrement de la traînée du tore jointif en régime de Stokes tel que proposé par Hill and Power dans leur texte EXTREMUM PRINCIPLES FOR SLOW VISCOUS FLOW AND THE APPROXIMATE CALCULATION OF DRAG, R. HILL and G. POWER, [1]
English: Framing of the drag of the joined torus in the Stokes regime as proposed by Hill and Power in their text: EXTREMUM PRINCIPLES FOR SLOW VISCOUS FLOW AND THE APPROXIMATE CALCULATION OF DRAG, R. HILL and G. POWER, [2] |
Date | |
Source | Travail personnel |
Auteur | Bernard de Go Mars |
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Sur ce graphe, le rayon du disque (segment bleu) vaut 2. La longueur de traînée du disque circulaire inscrit (en mouvement vertical) est évidemment .
Ici, le grand diamètre de l'ellipsoïde vaut et son petit axe (vertical) (c'est la cote verticale entre pôles). L'élancement de cet ellipsoïde aplati est donc .
La longueur de traînée de l'ellipsoïde aplati en déplacement vertical est , d'après les équations d'Oberbeck (1876), étant le grand diamètre de cet ellipsoïde (et également celui du disque inscrit).
On peut noter que cette longueur de traînée est très proche de celle du disque en déplacement frontal, à savoir ).
D'après le théorème de Hill et Power, la longueur de traînée du tore jointif en mouvement vertical est donc entre et , soit en moyenne 8,443D.
Le Cx linéaire exact du tore jointif a été calculé par Tagaki et précisé par Wakiya comme valant , étant toujours le diamètre du disque inscrit[1].
Pour suivre Hill et Power dans ce choix du disque circulaire comme corps inscrit dans le tore jointif, il faut se remémorer que ce disque circulaire est d'épaisseur infiniment faible et qu'il coupe l'axe de symétrie du tore au point de tangence des deux sections circulaires hachurées, ce point de tangence étant également de hauteur (verticale) infiniment faible. Si cette disposition des deux corps est trop difficile à admettre, on peut également imaginer de rapprocher d'une distance infiniment faible les deux sections hachurées vertes du tore, ce qui crée un isthme suffisamment large où peut passer le disque circulaire d'épaisseur infiniment faible, ce rapprochement infiniment faible des deux sections du tore ne modifiant qu'infiniment peu sa traînée.
Le tore jointif est également qualifié de tore à collier nul dans l'article tore.
Il est jointif (ou fermé) en ceci qu'il ne laisse plus de passage en son centre.
- ↑ ON THE EXACT SOLUTION OF THE STOKES EQUATIONS FOR A TORUS, Shoichi Wakiya, Journal of the Physical Society of Japan (Vol. 37, N°3, September 1974), [3]
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1 janvier 2022
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actuel | 1 janvier 2022 à 18:20 | 647 × 498 (40 kio) | Bernard de Go Mars | Uploaded own work with UploadWizard |
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