Diffusivité thermique
Unités SI | m2·s-1 |
---|---|
Dimension | L 2·T −1 |
Nature | Grandeur scalaire intensive |
Symbole usuel | , ou . |
Lien à d'autres grandeurs | = . |
La diffusivité thermique est une grandeur physique qui caractérise la capacité d'un matériau continu à transmettre un signal de température d'un point à un autre de ce matériau. Elle dépend de la capacité du matériau à conduire la chaleur (sa conductivité thermique) et de sa capacité à accumuler la chaleur (capacité thermique volumique ).
Description
La diffusivité thermique est souvent désignée par les lettres , ou la lettre grecque .
- (en m2/s)
où :
- est la conductivité thermique du matériau, en W m−1 K−1,
- est la masse volumique du matériau, en kg m−3,
- est la capacité thermique massique du matériau, en J kg−1 K−1
(l'utilisation de la capacité thermique volumique exprimée en joules par mètre cube-kelvin, produit de la masse volumique (ρ) et de la capacité thermique massique (c), permet éventuellement de simplifier cette équation).
La diffusivité thermique est une grandeur intensive. Elle caractérise une forme de comportement thermique dynamique d'un solide, appelé diffusion, très différente de la propagation à vitesse constante.
Diffusivité thermique et effusivité thermique sont les grandeurs essentielles pour quantifier l'inertie thermique.
La diffusivité thermique peut être mesurée en utilisant la technique Laser Flash[1].
Profondeur de pénétration d'un signal de température
La diffusivité thermique permet de caractériser la profondeur de pénétration (parfois profondeur de peau thermique) δ d'un signal de température périodique sinusoïdal imposé à la surface d'un milieu continu (ou massif) semi-infini.
C'est la profondeur à laquelle l'amplitude du signal est amortie d'un facteur e (constante d'Euler)[2]
- homogène à une distance
où
- est la pulsation du signal de température périodique, en rad s−1.
Le signal sinusoïdal de température à la profondeur dans le massif semi-infini est amorti de façon exponentielle dans cette épaisseur avec une longueur caractéristique par un coefficient et retardé avec un déphasage de radians.
Au-delà de 2 à 3 fois cette longueur caractéristique de pénétration par diffusion, presque rien ne pénètre des oscillations sinusoïdales de température.
Cette longueur de pénétration pour un matériau typique à diffusivité de 1 mm2 s−1 (ex : argile ou terre) pour une période Tp est de × 0,564 mm, soit 17 cm pour un jour ou 3,2 m pour un an. Par conséquent, au-delà de 10 m de profondeur, les oscillations annuelles de température ne se reflètent pas. Dans la terre pleine d'humus très riche en végétaux comme la paille, (mur en torchi) ce peut être 3 fois moins.
Valeurs de diffusivité de quelques matériaux
Valeurs typiques, assez variables dans le bâtiment, suivant les conditions de préparation et composition des matériaux, comme le béton, la brique, le bois, la terre ou argile mais restant grossièrement proches de 1 entre 0,1 et 1,5 en 10−6 m2/s sauf pour les métaux (très fonction de leur pureté) et les isolants usuels très légers à diffusivité bien plus rapide, avec des conséquences pratiques[3].
Tables traduites de la page Wikipédia en allemand, voir aussi en anglais :
masse volumique (ρ) en 103 kg/m3 |
chaleur spécifique () en kJ/(kg⋅K) |
conductivité- thermique (λ) en W/(m⋅K) |
diffusivité- thermique (a) en 10−6 m2/s | |
---|---|---|---|---|
Aluminium | 2,7 | 0,888 | 237 | 98,8 |
Plomb | 11,34 | 0,129 | 35 | 23,9 |
Bronze | 8,8 | 0,377 | 62 | 18,7 |
Chrome | 6,92 | 0,44 | 91 | 29,9 |
Cr-Ni-Acier
(X12CrNi18 8) |
7,8 | 0,5 | 15 | 3,8 |
Fer | 7,86 | 0,452 | 81 | 22,8 |
Or | 19,26 | 0,129 | 316 | 127,2 |
fonte | 7,8 | 0,54 | 42…50 | 10…12 |
Acier (< 0,4 % C) | 7,85 | 0,465 | 45…55 | 12…15 |
Cuivre | 8,93 | 0,382 | 399 | 117 |
Magnésium | 1,74 | 1,02 | 156 | 87,9 |
Manganèse | 7,42 | 0,473 | 21 | 6 |
Molybdène | 10,2 | 0,251 | 138 | 53,9 |
Sodium | 0,97 | 1,22 | 133 | 112 |
Nickel | 8,85 | 0,448 | 91 | 23 |
Platine | 21,37 | 0,133 | 71 | 25 |
Argent | 10,5 | 0,235 | 427 | 173 |
Titane | 4,5 | 0,522 | 22 | 9,4 |
Tungstène | 19 | 0,134 | 173 | 67,9 |
Zinc | 7,1 | 0,387 | 121 | 44 |
Étain, blanc | 7,29 | 0,225 | 67 | 40,8 |
Silicium | 2,33 | 0,700 | 148 | 87 |
masse volumique (ρ) en 103 kg/m3 |
chaleur spécifique () en kJ/(kg⋅K) |
conductivité- thermique (λ) en W/(m⋅K) |
diffusivité- thermique (a) en 10−6 m2/s | |
---|---|---|---|---|
Acrylique (Plexiglas) | 1,18 | 1,44 | 0,184 | 0,108 |
Asphalte | 2,12 | 0,92 | 0,70 | 0,36 |
Béton | 2,4 | 0,88 | 1,1 | 0,54 |
Glace (0 °C) | 0,917 | 2,04 | 2,25 | 1,203 |
Humus (grossier) | 2,04 | 1,84 | 0,52 | 0,14 |
Sol sableux (sec) | 1,65 | 0,80 | 0,27 | 0,20 |
Sol sableux (humide) | 1,75 | 1,00 | 0,58 | 0,33 |
Argile | 1,45 | 0,88 | 1,28 | 1,00 |
Verre à vitre | 2,48 | 0,70 | 0,87 | 0,50 |
verre à miroir | 2,70 | 0,80 | 0,76 | 0,35 |
Verre de quartz | 2,21 | 0,73 | 1,40 | 0,87 |
Laine de verre | 0,12 | 0,66 | 0,046 | 0,58 |
Gypse | 2,2 bis 2,4 | 1,09 | 0,51 | 0,203 |
Granit | 2,75 | 0,89 | 2,9 | 1,18 |
Graphite (Graphite) | 2,25 | 0,709 | 119…165 | 74…103 |
Liège (matériau) | 0,19 | 1,88 | 0,041 | 0,115 |
Marbre | 2,6 | 0,80 | 2,8 | 1,35 |
Mortier | 1,9 | 0,80 | 0,93 | 0,61 |
Papier | 0,7 | 1,20 | 0,12 | 0,14 |
Polyéthylène | 0,92 | 2,30 | 0,35 | 0,17 |
Polytétrafluoroéthylène | 2,20 | 1,04 | 0,23 | 0,10 |
Polychlorure de vinyle | 1,38 | 0,96 | 0,15 | 0,11 |
Porcelaine (95 °C) | 2,40 | 1,08 | 1,03 | 0,40 |
Soufre | 1,96 | 0,71 | 0,269 | 0,193 |
Charbon | 1,35 | 1,26 | 0,26 | 0,15 |
Sapin (radial) | 0,415 | 2,72 | 0,14 | 0,12 |
Crépi | 1,69 | 0,80 | 0,79 | 0,58 |
Brique | 1,6…1,8 | 0,84 | 0,38…0,52 | 0,28…0,34 |
Air | 0,0013 | 1,01 | 0,026 | 20 |
Notes et références
- « Mesure de la diffusivité thermique par la méthode flash », sur techniques-ingenieur.fr (consulté le )
- Norme ISO 13786:2007 Performance thermique des composants de bâtiment — Caractéristiques thermiques dynamiques — Méthodes de calcul §3.1.2.7, sur iso.org
- Présentation didactique sur l'inertie thermique apportée par diffusivité et effusivité, sur passivact.com
Annexes
Articles connexes
Lien externe
- L'inertie thermique dans le bâtiment - Principe de superposition, présentation didactique sur l'inertie thermique apportée par diffusivité et effusivité, par Jean Louis IZARD, École Nationale Supérieure d'Architecture de Marseille