Oscillation quasi périodique
Une oscillation quasi périodique (OQP ; QPO en anglais pour Quasi-Periodic Oscillation) est, en astrophysique des hautes énergies, une variation très rapide de l'intensité de la lumière, dans le domaine des rayons X, observée dans certains objets astrophysiques étant dotés de disque d'accrétion.
On distingue les QPO de basse fréquence autour de 1 hertz et celles de haute fréquence autour de 100 hertz. Les astrophysiciens pensent actuellement que le phénomène est directement lié aux conditions les plus internes des disques d'accrétions, à la dernière orbite stable.
Histoire[modifier | modifier le code]
Les QPO ont d'abord été identifiés dans les systèmes de naines blanches et d'étoiles à neutrons en 1985. L'une des premières sources de QPO identifiées fut GX5-1[1], une binaire X à faible masse[2]. Au début, les systèmes d'étoiles à neutrons identifiés comme étant des sources de QPO appartenaient à une classe dont on ne savait pas qu'elles avaient des pulsations. Les périodes de rotation de ces étoiles à neutrons étaient donc inconnues.
Les modèles de l'époque expliquaient donc que ces étoiles à neutrons avaient des champs magnétiques relativement faibles, de sorte que le gaz ne tombe pas principalement sur leurs pôles magnétiques, comme dans les pulsars en accrétion. Grâce à cela, le disque d'accrétion peut s'approcher très près de l'étoile à neutrons avant d'être perturbé par le champ magnétique et donc permettre l'apparition de QPO.
Il a été observé que la variabilité spectrale de ces étoiles à neutrons correspondait à des changements dans les QPO. Les fréquences QPO typiques se situent entre environ 1 et 60 Hz. Les oscillations les plus rapides ont été trouvées dans un état spectral appelé la branche horizontale, et on pensait qu'elles résultaient de la rotation combinée de la matière dans le disque et de la rotation de l'étoile à neutrons. Pendant la première phase de sa vie, les physiciens pensaient que l'étoile se rapprochait de sa luminosité d'Eddington à laquelle la force du rayonnement pouvait repousser le gaz accrété. Cela pourrait donner lieu à un type d'oscillation complètement différent. Les observations commençant en 1996 avec le Rossi X-ray Timing Explorer (RXTE) pouvaient détecter une variabilité plus rapide, et il a été constaté que les étoiles à neutrons et les trous noirs émettent des rayons X qui ont des QPO avec des fréquences allant jusqu'à environ 1000 Hz. Le RXTE a également observé des QPO à doubles pics, dans lesquels deux oscillations de même puissance apparaissaient à des amplitudes élevées[3].
Observation[modifier | modifier le code]
Les oscillations quasi-périodiques sont des évènements couramment observés dans des régions ou des disques d'accrétions sont situés. Dans ces situations, les rayons X sont émis près du bord intérieur, au niveau de la dernière orbite stable, d'un disque d'accrétion dans lequel le gaz tourne à très grande vitesse autour d'un objet compact tel qu'une naine blanche, une étoile à neutrons ou un trou noir.
Les QPO peuvent servir d'outils aux astrophysiciens pour faire des mesures de haute précision sur les régions les plus internes d'un disque d'accrétion et les masses, rayons et périodes de rotation des naines blanches, des étoiles à neutrons et des trous noirs. Ils sont d'ailleurs une preuve solide de la véracité de la théorie de la relativité générale d'Albert Einstein.
Un QPO est identifié en réalisant un spectre de puissance en rayons X d'un objet observé, lorsque la luminosité est soudainement atténuée pendant quelques secondes sous une forme périodique, même si certaines observations montrent une variation non périodique. Une pulsation périodique apparaît dans le spectre de puissance comme un pic à exactement une fréquence. Un QPO, en revanche, apparaît comme un pic plus large, parfois avec une forme lorentzienne[4].
Il existe différents types d'oscillations quasi-périodiques. Les trous noirs de masse stellaire en accrétion présentent régulièrement des oscillations quasi-périodiques de basse fréquence, qui sont dites de type C, avec une fréquence qui évolue de ∼0,1 à 30 Hz. Le composant cette émission est en partie thermique, et est considérée comme provenant d'un disque d'accrétion géométriquement mince et optiquement épais. Cela est en accord avec l'émission de loi de puissance, qui affiche des ruptures à basse et haute énergie, et produite via une diffusion Compton, et celui-ci se produit lorsqu'un électron libre rentre en interaction avec un photon incident. Ce phénomène de rayonnement radio se produit souvent dans les nuages d'électrons chauds situés à proximité du trou noir, lorsque ceux-ci sont soumis à une rafale de rayonnement de haute énergie. Les ruptures de basse et haute énergie sont associées à la température effective du photon incident et de l'électron cible.
La géométrie exacte de ce nuage d'électrons est incertaine et change probablement au cours de cette transition. Dans le modèle de Ichimaru et al. (1977), le disque se coupe à un rayon supérieur à l'orbite stable la plus interne, les régions internes formant un flux d'accrétion chaud qui émet le spectre de rayonnement Compton. Le rayonnement, dit comptonisé, devient moins intense et l'émission thermique venant du disque devient plus importante dans le spectre, à mesure que le rayon de celui-ci rétrécit. Alternativement, les électrons chauds peuvent être situés dans la couronne, juste au-dessus du disque ou à la base d'un jet astrophysique, ou peut-être une combinaison de ces alternatives. Le spectre de rayons X affiche également des caractéristiques de réflexion, formées par des photons comptonisés qui sont renvoyés dans la ligne de visée de la Terre par le disque. Ces photons comptonisés sont d'ailleurs souvent associés à une raie d'émission du fer, ainsi qu'à une raie intense du potassium α. Il est fort probable que la raie de potassium soit formée par fluorescence. La forme du spectre de réflexion, et en particulier la raie de fer, est déformée par le mouvement orbital du disque, ainsi que par le décalage vers le rouge gravitationnel[4].
Des observations de la binaire X de faible masse de Sco X-1, effectuées avec le Rossi X-ray Timing Explorer montrent une oscillation différente de celles généralement observées. Celle-ci est dite de la branche normale, d'environ 6 Hz, avec une oscillation dite de la branche horizontale, d'environ 45 Hz, et des oscillations quasi-périodiques doubles (à deux pics), qui se produisent dans la bande normale, à 6 Hz. Les flux observés impliquent que la force des oscillations de la branche horizontale varient en même temps que les variations de la branche normale, alors que les variations à doubles pics varient d'une manière opposée. Cela suggère que la génération de l’oscillation de la branche horizontale se produit lorsque le flux des oscillations normales est élevé[3].
L'observation de QPO peut également se faire dans les centres actifs de galaxies. Un exemple typique est NGC 4945, dont le cycle d'oscillation est d'environ 6 semaines. Celui-ci a été identifié dans les données d'archives du satellite Rossi X-ray Timing Explorer (RXTE). Les QPO devraient être présents dans les noyaux galactiques actifs, puisque ceux-ci sont générés par la présence d'un trou noir, souvent supermassif, entouré d'un disque d'accrétion. La recherche de QPO dans les noyaux actifs s'est avérée difficile car les échelles de temps seraient beaucoup plus longues, puisque les cibles sont bien plus grandes que les trous noirs stellaires et les étoiles à neutrons, du fait de leur masse plus élevée. Les oscillations quasi-périodiques observées sur les trous noirs permettent également de déterminer leur masse[5].
En 2011, est observé Swift J1644+57, un sursaut gamma lointain. Quelques années après la détection de celui-ci, Reis et al. découvrent, sur des données du télescope spatial Swift, une oscillation quasi-périodique d'une fréquence de 200 secondes. Celle-ci se trouve dans la bande de 2 à 8 KeV. Reis et al. suggère qu'il s'agit d'un événement plongeant ; ce QPO peut être lié à des groupes de gaz, invisibles en temps normal, du disque d'accrétion tombant dans un trou noir supermassif. Ce fait peut alors causer un écoulement non linéaire dans le jet astrophysique. L'autre modèle possible implique un afflux de gaz dans la magnétosphère, qui interagirait avec le champ magnétique de la région, ce qui pousse le gaz le plus lourd sur l'autre corps de masse plus légère. La théorie et les simulations numériques indiquent qu'une magnétosphère instable de Rayleigh-Taylor et Kelvin-Helmholtz peut produire un mécanisme QPO de disque à réaction. Cet événement peut être la première preuve de QPO reliant magnétiquement disque et jet. D'après les observations, les deux modèles sont comparables[6].
Origine[modifier | modifier le code]
Les trous noirs de masse stellaire présentant un signe d'accrétion présentent souvent une oscillation quasi-périodique très rapide. Celle-ci intervient comme une variation très brève de leur flux de rayons X, et une raie d'émission de fer dans leur spectre de rayons X apparait en même temps. La raie de fer est expliquée par des photons continus réfléchis par le disque d'accrétion. La forme déformée de ce dernier, créée par le mouvement relativiste du plasma en orbite et par l'attraction du champ gravitationnel du trou noir, réfléchit différemment les photons continus émis par le quasar selon la zone qui est positionnée dans notre ligne de visée. C'est donc quand la zone déformée s'aligne entre le flux de photons continus que le QPO apparait.
L'origine physique de la raie de fer a longtemps été débattue, mais est souvent attribuée à l'effet Lense-Thirring, un effet relativiste provoquant un décalage des longueurs d'onde entre le bleu et le rouge lorsque le gaz du disque se rapproche et s'éloigne de l'observateur. Cela prédit un basculement caractéristique de la raie de fer, par effet Doppler, entre le décalage vers le rouge et le bleu lorsque le disque est illuminé. En particulier, le trou noir stellaire H1743-322, dans lequel l'énergie de la raie varie systématiquement sur le cycle de son QPO, soit d'environ 4 secondes. Cela fournit une preuve solide que le QPO est produit par l'effet de Lense-Thirring, constituant la première détection de cet effet dans une zone de très forte pression gravitationnelle.
Cela suggère que le QPO provient du voisinage immédiat du trou noir. Les modèles QPO suggérés dans la littérature considèrent généralement soit une certaine instabilité dans le disque d'accrétion, qui pourrait créer une ombre momentanée par rapport au flux lumineux, soit une oscillation géométrique. Les modèles d'instabilité prennent en compte, par exemple, les oscillations du taux d'accrétion de masse ou de la pression, ou les chocs permanents dans le disque. Les modèles géométriques considèrent principalement la précession relativiste. En raison de l'effet de l'ergosphère, un trou noir en rotation entraîne l'espace-temps environnant avec lui, induisant l'effet de Lense-Thirring dans les orbites les plus proches du trou noir. Stella et al. (1998) ont été les premiers à suggérer que les QPO à basse fréquence pourraient être entraînés par l'effet de Lense-Thirring, notant que la fréquence d'oscillation d'une masse, au niveau du rayon du disque, est proportionnelle avec la fréquence des QPO. Cela permet notamment de déduire, par les lois de Kepler, à quelle distance orbitale le QPO se produit.
Ce modèle explique pourquoi le QPO module l'émission comptonisée, beaucoup plus que l'émission du disque, et prédit que le QPO devrait être plus fort dans les sources plus fortement alignées avec la Terre. Le modèle de précession prédit donc que l'énergie de la raie change systématiquement avec la phase QPO. Il s'agit d'un effet difficile à mesurer, car la phase de résolution du QPO pose un défi technique en raison de la durée de cet évènement. En effet, de nombreuses mesures ont été effectuées sur des sources connues de QPO, comme GRS 1915+105, mais le QPO reste trop court pour pouvoir obtenir des données utiles. Récemment, une équipe de physiciens a développé une technique plus sophistiquée pour observer avec précision le décalage spectral de la raie de fer, mais la qualité des données a empêché une mesure sans ambiguïté. D'autres chercheurs ont développé une technique de résolution de phase QPO, qui consiste à corréler chaque canal d'énergie en rayons X avec une bande de référence en onde radio. En utilisant cette technique, ils ont pu observer l'effet Doppler du disque de GX 339-4, interprétée comme un rayonnement provenant d'un jet astrophysique en formation, d'où les photons Compton pourraient provenir[4].
Une autre origine bien connue des QPO est les systèmes binaires de trous noirs et d'étoiles à neutrons. Ceux-ci présentent régulièrement des oscillations quasi-périodiques (QPO) dans leur flux de rayons X. L'origine des QPO dans ce genre de systèmes, est à chercher (comme ci-dessus) dans le mécanisme d'accrétion. Comme pour les trous noirs stellaires et supermassifs, le QPO pourrait être une réflexion de photons Compton, venant d'un jet astrophysique, sur un disque d'accrétion mince[7].
Une découverte récente (2019), trouve une autre origine pour les QPO. Lorsqu'une étoile passe à proximité d'un trou noir massif, les forces de marée et de pression dynamique décapent l'étoile, jusqu'à ce que sa gravité interne ne puisse pas retenir sa matière du champ gravitationnel du trou noir. À ce moment, l'étoile subit un évènement de rupture par effet de marée, un phénomène très lumineux. Au fur et à mesure que les débris qui en résultent tombent vers le trou noir, ils se réchauffent par processus de friction avec le gaz qui environne le disque d'accrétion, émettant donc des rayons X durs. En 2019, Pasam et al. ont examiné les observations aux rayons X d'une rupture par effet de marée survenue en 2014 (voir ci-dessous). Les émissions de rayons X variaient selon une oscillation quasi périodique toutes les 131 secondes. Le rythme rapide de cette oscillation ne peut provenir que d'un matériau en orbite proche de l'horizon des événements du trou noir. La période de rotation est bien trop rapide pour que ce trou noir ait pu l'accélérer à une telle vitesse, ce qui indique que la matière a été accélérée via l'ergosphère du trou noir, indiquant que celui-ci est en rotation rapide[8].
En 2013, Reis et al. découvrent, sur des données du télescope spatial Swift, une oscillation quasi-périodique d'une fréquence de 200 secondes dans un sursaut gamma. Celle-ci se trouve dans la bande de 2 à 8 KeV. Il est théorisé que ce QPO peut être lié à des groupes de gaz, invisibles en temps normal, du disque d'accrétion tombant dans un trou noir supermassif. Ce fait peut alors causer un écoulement non linéaire dans le jet astrophysique et créer un QPO quand l'afflux est plus important que la moyenne. L'autre modèle possible implique un afflux de gaz dans la magnétosphère, qui interagirait avec le champ magnétique de la région, ce qui pousse le gaz le plus lourd sur l'autre corps de masse plus légère. La théorie et les simulations numériques indiquent qu'une magnétosphère instable de Rayleigh-Taylor et Kelvin-Helmholtz peut produire un mécanisme QPO de disque à réaction.
Ce sursaut gamma est resté brillant et variable pendant longtemps et a redéclenché un sursaut plus de trois fois. Levan et al. (2011) ont estimé que le décalage vers le rouge de la contrepartie optique de ce sursaut était de z ∼ 0,35, à partir des fortes raies d'émission d'hydrogène et d'oxygène. De par plusieurs observations optiques de cette source, il a été montré à plusieurs reprises que ce sursaut s'est produit dans le centre d'une galaxie très diffuse. Cet événement a été proposé comme candidat d'une rupture par effet de marée, faisant intervenir un afflux non linéaire dans le jet astrophysique du trou noir central. Pendant ce sursaut, le centre s'est mis à émettre plusieurs fois un jet astrophysique. Celui-ci, lors de son activité, expulse des grandes quantités de gaz à des vitesses élevées. Grâce à cela, en observant le gaz sortir du centre, l'histoire de l'activité du centre peut être reconstituée. Étrangement, les rayons X n'ont été émis que bien après les rayons gamma, ce qui pourrait être le signe que le QPO s'est formé bien après l’apparition du jet. La théorie la plus probable, qui est considérée comme juste, est de dire que le QPO s'est produit quand le jet a commencé à ralentir après qu'il ait commencé à interagir avec le milieu interstellaire. Le milieu interstellaire se retrouverait à être porté à de grandes températures, et émettrait donc des rayons X, ce qui a pu être la cause du QPO. L'intervalle des QPO serait lui, dû aux différents chocs créés par le flux non linéaire. L'origine du sursaut gamma serait, elle, un simple évènement de rupture par effet de marée, causé par une étoile de faible masse et un trou noir supermassif de 105 M☉[6].
Applications[modifier | modifier le code]
−0,7 M☉.
Les QPO sont un moyen étonnamment efficace pour produire des mesures extrêmement précises sur les trous noirs. Puisque l'origine des QPO est située dans la dernière orbite stable du disque d'accrétion, la détermination très précise de sa fréquence d’apparition permet d'obtenir sa période orbitale. Grâce à cette valeur et aux lois de Kepler, sa distance par rapport au barycentre de l'objet massif peut être calculée. Une relation très précise existe entre la dernière orbite stable d'un disque d'accrétion et le rayon de Schwarzschild du trou noir cible, qui induit que la distance de la dernière orbite stable est égale à 3 fois le rayon de Schwarzschild du trou noir. La relation entre rayon et masse peut être mise en jeu, et permet donc d'obtenir avec une immense précision la masse du trou noir observé.
Cette technique est à un degré de précision plus important que l'imagerie directe de l'environnement d'un trou noir, puisque celle-ci permet effectivement de déterminer le diamètre de la dernière orbite stable grâce à un calcul de distance projetée, mais la distance de l'objet cible doit être connue avec grande précision. La différence avec les QPO, c'est qu'ils ne font pas intervenir la notion de distance dans le calcul du diamètre de la dernière orbite stable, puisqu'ils se basent directement sur la fréquence d'oscillation. Cependant, plus la cible est petite, plus les mesures deviennent incertaines. En effet, sur des trous noirs supermassifs, tels que 3C 120 et NGC 4945, la fréquence d'oscillation est de l'ordre de la semaine, ce qui permet, avec des observations précises, de déterminer leur masse avec peu d'incertitude, alors que pour des cibles plus petites, telles que GRS 1915+105, la fréquence est si courte (de l'ordre de quelques secondes, voire moins) que les mesures sont bien moins précises et donnent souvent lieu à de grandes incertitudes quant à la masse réelle de l'objet observé[9],[5]. Par exemple, les fréquences d'oscillation quasi-périodique observées dans la source GRO J1655-40, une binaire X à faible masse, ont permis d'estimer que la masse du trou noir incident était de 5,1 à 5,5 M☉, avec une valeur d'incertitude de 0,276 ± 0,003. Ce résultat est assez incertain, puisque cette source produit les trois types (A, B et C) d'oscillations. Une incertitude supplémentaire peut être rajoutée avec les différents modèles de fonctionnement des trous noirs de tous types. En effet, l'utilisation du modèle de Kerr (ainsi que de Kerr-Newman) ou du modèle de Schwarzschild donne un résultat différent, même si l'existence des trous noirs de Kerr est plus souvent prise en compte, étant donné que l'on observe des trous noirs en rotation de masse positive, car il a été démontré que le modèle de Schwarzschild est incorrect[10].
Un autre exemple d'application des observations de QPO se trouve dans l'identification des trous supermassifs binaires. Les blazars sont des noyaux actifs de galaxies. Tout comme les quasars et microquasars, ils possèdent des jets relativistes dont le rayonnement non thermique est extrêmement variable sur différentes échelles de temps. Cette variabilité semble principalement aléatoire, bien que des QPO aient été signalées dans les blazars. Les QPO avec des échelles de temps de jours ou d'heures sont particulièrement rares dans les blazars et leur nature est très débattue, expliquée par l'émission de plasma se déplaçant hélicoïdalement à l'intérieur du jet. Dans les blazars, il pourrait également s'agir des instabilités du plasma, ou un mouvement orbital dans un disque d'accrétion (ce qui a fait conclure, il y a quelque temps, que 3C 120 était un trou noir supermassif binaire, fait qui maintenant réfuté). L'éponyme des blazars variables, BL Lacertae, est lui même une source d'oscillation quasi-périodique. Lors d'une hausse soudaine de sa luminosité en 2020, certaines observations montrent des QPO de flux optique et de polarisation linéaire. Les propriétés QPO correspondent aux attentes des instabilités de Kink induites par un choc de plasma dans les jets de l'astre. Ce type de QPO est théorisé depuis des années comme correspondant à l'interaction d'un compagnon secondaire[11], fait qui sera par la suite confirmé par une observation indirecte d'un deuxième trou noir.
Comme dit ci-dessus, les évènements de QPO peuvent être produits via la rotation de matière dans la dernière orbite stable. En 2019, Pasam et al. ont examiné les observations aux rayons X d'une rupture par effet de marée survenue en 2014 (ASASSN-14li). Les émissions de rayons X variaient selon une oscillation quasi périodique toutes les 131 secondes. Le rythme rapide de cette oscillation ne peut provenir que d'un matériau en orbite proche de l'horizon des événements du trou noir. La période de rotation est bien trop rapide pour que ce trou noir ait pu l'accélérer à une telle vitesse, ce qui indique que la matière a été accélérée via l'ergosphère du trou noir, indiquant que celui-ci est en rotation rapide. Pasam et al. rapportent des observations d'une oscillation quasi-périodique de rayons X stable de 131 secondes. En supposant que la masse du trou noir est indiquée par les relations d'échelle de la galaxie hôte, ces observations impliquent que la périodicité provient de près de l'horizon des événements et que le trou noir tourne très rapidement. Les résultats de Pasam et al. démontrent que les événements de perturbation des marées peuvent générer des oscillations quasi-périodiques qui codent des informations sur les propriétés physiques de leurs trous noirs. Pasam et al. ont donc ainsi prouver que les QPO pourrait servir d'instrument de mesure de la rotation des trous noirs[8].
Notes et références[modifier | modifier le code]
- M. van der Klis, F. Jansen, J. van Paradijs et W. H. G. Lewin, « Intensity-dependent quasi-periodic oscillations in the X-ray flux of GX5-1 », Nature, vol. 316, , p. 225–230 (ISSN 0028-0836, DOI 10.1038/316225a0, lire en ligne, consulté le )
- « GX5-1 », sur simbad.u-strasbg.fr (consulté le )
- Wenfei Yu, « Coupling between the 45 Hz Horizontal-Branch Oscillation and the Normal Branch Oscillation in Scorpius X-1 », The Astrophysical Journal, vol. 659, no 2, , L145–L148 (ISSN 0004-637X et 1538-4357, DOI 10.1086/517606, lire en ligne, consulté le ).
- Adam Ingram, Michiel van der Klis, Matthew Middleton et Chris Done, « A quasi-periodic modulation of the iron line centroid energy in the black hole binary H 1743-322 », Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 461, no 2, , p. 1967–1980 (ISSN 0035-8711 et 1365-2966, DOI 10.1093/mnras/stw1245, lire en ligne, consulté le )
- (en) Evan Smith, Rebecca Robles et E. Perlman, « A QPO in NGC 4945 from Archival RXTE Data », The Astrophysical Journal, (lire en ligne, consulté le )
- (en) Meng-Meng Zheng, Shuang-Xi Yi, Fa-Yin Wang et Yuan-Chuan Zou, « Modeling the quasi-periodic oscillation of Swift J1644+57 », Research in Astronomy and Astrophysics, vol. 20, no 2, , p. 017 (ISSN 1674-4527, DOI 10.1088/1674-4527/20/2/17, lire en ligne, consulté le )
- Adam Ingram et Sara Motta, « A review of quasi-periodic oscillations from black hole X-ray binaries: observation and theory », New Astronomy Reviews, vol. 85, , p. 101524 (DOI 10.1016/j.newar.2020.101524, lire en ligne, consulté le )
- (en) Dheeraj R. Pasham, Ronald A. Remillard, P. Chris Fragile et Alessia Franchini, « A loud quasi-periodic oscillation after a star is disrupted by a massive black hole », Science, vol. 363, no 6426, , p. 531–534 (ISSN 0036-8075 et 1095-9203, DOI 10.1126/science.aar7480, lire en ligne, consulté le )
- (en) Bradley M. Peterson, « Measuring the Masses of Supermassive Black Holes », Space Science Reviews, vol. 183, no 1, , p. 253–275 (ISSN 1572-9672, DOI 10.1007/s11214-013-9987-4, lire en ligne, consulté le )
- (en) Zdeněk Stuchlík et Martin Kološ, « Models of quasi-periodic oscillations related to mass and spin of the GRO J1655-40 black hole », Astronomy & Astrophysics, vol. 586, , A130 (ISSN 0004-6361 et 1432-0746, DOI 10.1051/0004-6361/201526095, lire en ligne, consulté le )
- (en) S. G. Jorstad, A. P. Marscher, C. M. Raiteri et M. Villata, « Rapid quasi-periodic oscillations in the relativistic jet of BL Lacertae », Nature, vol. 609, no 7926, , p. 265–268 (ISSN 1476-4687, DOI 10.1038/s41586-022-05038-9, lire en ligne, consulté le )
